图所示。文丘里管的上游接一水银U管压差计,在直径为20mm的喉颈处接一细管,其下 部插入水槽中。空气流过文丘里管的能量损失可忽略不计。当U管压差计读数R=25mm h=0.5m时,试求此时空气的流量为若干m3/h。当地大气压强为101.33×103Pa 解:文丘里管上游测压口处的压强为 p1=PH8R=13600×9.81×0.025 =335Pa(表压) 喉颈处的压强为 p2=-pgh=-1000×9.81×0.5=-4905Pa(表压) 空气流经截面1-1与2-2的压强变化为 P1-P2(101330+335-(01330-4905) =0.079=7.9%<20% PI 101330+3335 故可按不可压缩流体来处理 两截面间的空气平均密度为 273101330+(3335-4905) 224Tp 293×101330 1.20kgm3 在截面1-1与2-2之间列柏努利方程式,以管道中心线作基准水平面。两截面间无外功 加入,即W=0;能量损失可忽略,即历h=0。据此,柏努利方程式可写为 gz1++B=gz2+“+P2 式中z1=Z2=0 所以 42.3352 12 简化得n2-2=13733 (a) 据连续性方程A1=uA2 002 例19附图 161 以式(b)代入式(a),即(16)2-a2=13733 解得u1=7.34m/s 空气的流量为 Js=3600×2d21=3600×z×0082×734=1328m7h 【例1-10】水在本题附图所示的虹吸管内作定态流动,管路直径没有变化,水流经管路的 能量损失可以忽略不计,试计算管内截面2-2、3-3、4-4"和5-5处的压强。大气压强为10133 ×105Pa。图中所标注的尺寸均以mm计。 解:为计算管内各截面的压强,应首先计算管内水的流速。先在贮槽水面1-1及管子出口内图所示。文丘里管的上游接一水银 U 管压差计，在直径为 20mm 的喉颈处接一细管，其下 部插入水槽中。空气流过文丘里管的能量损失可忽略不计。当 U 管压差计读数 R=25mm、 h=0.5m 时，试求此时空气的流量为若干 m3 /h。当地大气压强为 101.33×103Pa。 解：文丘里管上游测压口处的压强为 p1=ρHggR=13600×9.81×0.025 =3335Pa(表压) 喉颈处的压强为 p2=－ρgh=－1000×9.81×0.5=－4905Pa（表压） 空气流经截面 1-1'与 2-2'的压强变化为 ( ) ( ) 0.079 7.9% 20% 101330 3335 101330 3335 101330 4905 1 1 2 = =  + + − − = − p p p 故可按不可压缩流体来处理。 两截面间的空气平均密度为 ( ) 3 0 0 1.20kg/m 293 101330 3335 4905 2 1 273 101330 22.4 29 22.4 =        + − = = =  Tp M T pm   m 在截面 1-1'与 2-2'之间列柏努利方程式，以管道中心线作基准水平面。两截面间无外功 加入，即 We=0；能量损失可忽略，即 hf =0。据此，柏努利方程式可写为   2 2 2 2 1 2 1 1 2 2 u p gZ u p gZ + + = + + 式中 Z1=Z2=0 所以 1.2 4905 1.2 2 3335 2 2 2 2 1 + = − u u 简化得 13733 2 1 2 u2 − u = （a） 据连续性方程 u1A1=u2A2 得 2 1 2 2 1 1 2 1 2 1 0.02 0.08       =         = = u d d u A A u u u2=16u1 （b） 以式（b）代入式（a），即（16u1）2－ 2 1 u =13733 解得 u1=7.34m/s 空气的流量为 0.08 7.34 132.8m /h 4 3600 4 3600 2 3 1 2 =  1 =    =   Vs d u 【例 1-10】水在本题附图所示的虹吸管内作定态流动，管路直径没有变化，水流经管路的 能量损失可以忽略不计，试计算管内截面 2-2'、3-3'、4-4'和 5-5'处的压强。大气压强为 1.0133 ×105Pa。图中所标注的尺寸均以 mm 计。 解：为计算管内各截面的压强，应首先计算管内水的流速。先在贮槽水面 1-1'及管子出口内