与静电场问题类似处理，将B1代之以电流元自身产生的 磁感应强度即可，这不会影响最终结果。体电流元和面 电流元在其附近产生的磁感应强度易于求得，结果如下： (1)体电流元在其附近产生的磁感应强度为零，这是 由于dWr3,B~dW/2~r,r0则B→0（参看例5-5）。 (2)面电流元在其两侧产生的磁感应强度存在间断， 大小为4i/2,方向相反并与面元相切（见例5.7)； 可以预计，B,也存在同样性质的间断，以至按式(6.1.8) 算出的B不会有间断。 应当指出，上述分析不能推广到线电流元。可以 证明，一个闭合线电流中的任一小段线电流所受的内力 趋于无穷大；在需要分析这种内力时，我们必须放弃线 电流近似，考虑它是有限载截面尺寸的通电导线。与静电场问题类似处理，将B1代之以电流元自身产生的 磁感应强度即可，这不会影响最终结果。体电流元和面 电流元在其附近产生的磁感应强度易于求得，结果如下: （1）体电流元在其附近产生的磁感应强度为零，这是 由于 ， ， 则 (参看例5-5)。 （2）面电流元在其两侧产生的磁感应强度存在间断， 大小为 ，方向相反并与面元相切（见例5.7）； 可以预计， 也存在同样性质的间断,以至按式(6.1.8） 算出的B 不会有间断。 应当指出，上述分析不能推广到线电流元。可以 证明，一个闭合线电流中的任一小段线电流所受的内力 趋于无穷大；在需要分析这种内力时，我们必须放弃线 电流近似，考虑它是有限截面尺寸的通电导线。 3 dV ~ r 2 B1 ~dV/r ~r r0 1 B  0 0  i / 2 Bt