综合整个环路的贡献,得 利用L=元及Soks定理∮M,d=∫vxM,有 V (1.57) 其中j为描述束缚于磁介质内部的磁化电流密度。对上式两边取散度得 这说明磁化电流不引起电荷的积累,因此不用考虑磁化电荷。这也同时说明没有 磁化电流的源 3,介质中的 Maxwell方程组 下面我们进行示意图中第3步讨论一看看极(磁)化电流(荷)如何改变总电 (磁)场。当介质存在时空间电荷包括自由电荷(源电荷)和极化电荷(束缚电 荷),即 PPr tPp=p P 式中表示总电荷。介质中可能出现的电流有传导电流、极化电流和磁化电流, 因此总电流为 at 在麦克斯韦方程组中,不管p和j的来源如何,只要是电荷或电流,它们都将在 空间激发电场或磁场。所以,麦克斯韦方程组在介质存在的情况下应该修改成 VE=-(e-vP VxE= (15.8) V·B=0 ⅴ×B= Hoo at 上式包含太多的物理量量,不易求解且物理意义不清晰。试图将所有的宏观量都 表示成自由电荷/电流的函数,则引入两个辅助矢量 B =EOE+P H= (1.5.9)5 综合整个环路的贡献，得 mI   M dl     （1.5.6） 利用 M m I   j dS    及 Stokes 定理 M dl M dS           ，有 mj  M   （1.5.7） 其中 mj  为描述束缚于磁介质内部的磁化电流密度。对上式两边取散度得 0 m   j  这说明磁化电流不引起电荷的积累，因此不用考虑磁化电荷。这也同时说明没有 磁化电流的源。 3．介质中的 Maxwell 方程组 下面我们进行示意图中第 3 步讨论 – 看看极（磁）化电流（荷）如何改变总电 （磁）场。当介质存在时空间电荷包括自由电荷（源电荷）和极化电荷（束缚电 荷），即    t fP    P  ， 式中 t 表示总电荷。介质中可能出现的电流有传导电流、极化电流和磁化电流， 因此总电流为 t f P j j M t          在麦克斯韦方程组中，不管  和 j 的来源如何，只要是电荷或电流，它们都将在 空间激发电场或磁场。所以，麦克斯韦方程组在介质存在的情况下应该修改成   0 00 0 1 0 f f E P E B t B B E jPM t t                                                 （1.5.8） 上式包含太多的物理量量，不易求解且物理意义不清晰。试图将所有的宏观量都 表示成自由电荷/电流的函数，则引入两个辅助矢量 D EP 0      0 B H M       （1.5.9）