孙冬柏等：擦伤电极技术中物理参量对金属再钝化过程的影响 ·49。 么无膜表面的电流强度I是各小块表面反应电流的和： I=∑i)·△s, (4) k=】 当n+o时， -i(t)ds (5) 2分析和讨论 根据文献报导及我们的工作，一般再钝化过程的电流衰减方程可归结为以下3种类型： i(t)=kt-b (6) i(t)=inexp(-ct) (7) i(t)=iexp(-cit)izexp(-c2t) (8) 其中，b、c、c1和cz均为再钝化动力学衰减参数。 设：擦伤线速度为v,v=2πrw；暴露时间为tn,则据式(3)有： △S=a△I=a·v·△t (9) ds=a·v·dt 代入式(5)可得擦伤过程电流： 1-fi(t)dsavidt (10) 由于式(8)与式(7)具有相同性质，因此着重分析前2种动力学方程。将(6)式和 (7)式分别代入(10)式中积分可得到下述方程： 1="5 (11) 1a1-exp(-ct)] (12) 在恒定的擦伤速度ⅴ条件下，对上述两个方程分别求电流对擦伤时间t的一阶、二阶导数， 可见其电流值I随t。的变化趋势。由导数性质可知，随着t增大，电流值I是增大的，并 且当t趋于无穷大时，电流I趋于一极大值。这一结果与实验事实是相吻合的)。 方程(11)和方程(12)的一阶导数均为I'。>0:而二阶导数均为”，<0。 图2和图3分别是选择不同的衰减参数条件下无膜表面电流I随擦伤时间t的变化关 系。由于在恒定的擦伤速度ⅴ下，无膜表面面积的暴露速度是线性的，因此，无膜表面的反孙冬柏 等 擦 伤 电极 技 术 中物理 参 量对 金属 再钝化过 程 的影 响 么无膜表 面 的 电流强 度 是各 小块表 面反应 电流 的和 一 艺‘ · △ 当 一二 时 ， 卜 丁 ‘ ‘ ， · 分析和讨论 根据 文献报 导 及 我 们的工 作 ， 一般再钝化过 程 的 电流衰减方程 可 归结 为 以 下 种类 型 一 一 一 一 其 中 ， 、 、 ， 和 均 为再钝 化动力学 衰 减参数 。 设 擦 伤线速度 为 ， 一 。 暴露 时 间为 ， 则据式 有 △ ， 一 △ 一 ， 一 · · △ · · 代入 式 可得擦 伤过 程 电流 卜 丁 〔 一 丁 ’“ · … ‘ ‘ ， ‘ 由于 式 与式 具 有 相 同性 质 ， 因此 着 重 分 析 前 种 动 力学 方 程 。 将 式分 别代入 式 中积分 可得到 下述 方 程 一 不下 ‘ 一 警巨 一 。 式 和 在恒 定 的擦伤速 度 条 件下 ， 对上 述 两 个方 程分 别求 电流 对擦 伤 时 间 。 的一 阶 、 二 阶导 数 ， 可见其 电流值 随 。 的变化趋 势 。 由导 数性 质可 知 ， 随着 。 增 大 ， 电流值 是增 大的 ， 并 且 当 。 趋 于无穷大 时 ， 电流 趋 于 一极 大值 。 这一结果 与实验 事实是相 吻合 的圈 。 方程 和方程 的一 阶导 数均 为 。 饥 而二 阶导 数均 为 伙 。 。 图 和 图 分别是选择 不 同的衰减参数条 件下无膜表 面 电流 随擦伤时 间 。 的变化关 系 。 由于在恒 定的擦伤速度 下 ， 无 膜表 面面 积 的暴露速 度是线性 的 ， 因此 ， 无膜表面 的反