热力学几率 口不可分辨粒子极限情形:g>n项 81+ g1+n2 g1+n)…8 n g ∏ ∏ 2项 ∏。8 (g,-n)n!=∏ g1(g1-1)…(g-n+1) g ①常温下理想气体,通常满足g>n的条件,对应于 不可分辨‘经典’粒子,称为 Boltzmann统计 口对比可分辨‘经典’粒子 子 W=NI g 相 差N热力学几率  不可分辨粒子极限情形：gi>>ni ( ) ! ! ! i Fermi i i i i g W g n n = − ( ) ( ) 1 ! 1 ! ! i i Bose i i i g n W g n + − = − ( ) ( ) ! 1 i i i n i i i i i n g n g n g + −  + =  项 ! i n i i i g  n ( ) ( ) ! 1 1 i i i n i i i i n g g g n  − − +  项 ! i n i i i g  n  对比可分辨‘经典’粒子 ! ! i n i i i g W N n =  ❶ 常温下理想气体，通常满足gi>>ni的条件，对应于 不可分辨‘经典’粒子，称为Boltzmann统计 ! i n i Boltzmann i i g W n =