石河子大学师范学院物理系 近代物理实验讲义 均均磁场 图3半圆形B磁谱仪示意图 从B源射出的高速B粒子经准直后垂直射入一均匀磁场中（下⊥B),粒子因受到与运 动方向垂直的洛伦兹力的作用而作圆周运动。如果不考虑其在空气中的能量损失（一般情况 下为小量)，则粒子具有恒定的动量数值而仅仅是方向不断变化。粒子作圆周运动的方程为： d迎=-exB (1-9) 式中为电子电荷，v为粒子速度，B为磁场强度。由动量表达式p=m可知，对某一确 定的动量数值p,其运动速率为一常数，所以质最m是不变的，考虑到P⊥B,故 dtR 所以 p=eBR (1-10) 式中R为B粒子轨道的半径，为源与探测器间距的一半。 →真空泵 真空盒 均匀磁场 电 A x 多道分析器、丁工 高压电源 图4实验装置示意图 在磁场外，距B源x处放置一个B能量探测器来接收从该处出射的B粒子，这些粒子 8 石河子大学师范学院物理系 近代物理实验讲义 图 3 半圆形 β 磁谱仪示意图 从 β 源射出的高速 β 粒子经准直后垂直射入一均匀磁场中（v ⊥ B r ur ），粒子因受到与运 动方向垂直的洛伦兹力的作用而作圆周运动。如果不考虑其在空气中的能量损失（一般情况 下为小量），则粒子具有恒定的动量数值而仅仅是方向不断变化。粒子作圆周运动的方程为： d p ev B dt = − × ur r ur （1-9） 式中e 为电子电荷，v 为粒子速度， r B ur 为磁场强度。由动量表达式 p = mv ur r 可知，对某一确 定的动量数值 p ，其运动速率为一常数，所以质量 m 是不变的，考虑到v ⊥ B ，故 r ur , dt dv m dt dp = 且 R v dt dv 2 = 所以 p = eBR （1-10） 式中 R 为 β 粒子轨道的半径，为源与探测器间距的一半。 图 4 实验装置示意图 在磁场外，距 β 源 x 处放置一个 β 能量探测器来接收从该处出射的 β 粒子，这些粒子 8