8 长 7 之心快到计财以必 e 阳g正些 N3 9 必 女玉 红 多 5.7 78910 11121314 cm 图8根据回归方程画出的涡环内速度分布图（第2工况） N 0 68101214 -8-404 R cm V:,Va cm/s 图9通过涡环中心的水平面上 图10通过涡环中心的垂直面上 的速度分布 的速度分布 3.顶吹时循环流量与顶吹流量间的关系 (9)式中令Q。=0即可得頂吹情况下循环流量与頂吹流量间的关系式为： Qc=0.659Qr-0.051Q2 (12) 已知模型中水的体积为V=5.614升，故循环周期（τ）可按下式计算： Te=Qc 秒 (13) 将Qc、t:对Q,作图得图11。从此图看出，Q一Q,曲线为一条具有极大值的曲线。顶吹 流量较小时增大顶吹流量使钢液循环流量有明显增加，循环周期显著缩短，顶吹流量较大 时，再增加顶吹量对钢液的循环不再产生显著影响，甚至超过一定值厅钢液循环量略有减小。 顶吹流量较小时，随着顶吹流量增加，冲击熔池的动量也增加。相应地，传递给熔池的 动量也增加。此时，熔池凹坑的形状基本相似，流量加大后，凹坑扩大，推动液体流动的作 用力基本上与气体射流的动量成比例增加。当顶吹流量较大时，凹坑形状变成深锥形，坑表 面液体所受的水平分力变化不大，主要是垂直分力加大。水平分力才是推动熔池液体循环的 动力，故顶吹气体流量大时，增大气量对循环流量的增加影响不显著。另一方面，坑表面液 31狼、 飞妞 义衡 琳瑞、、 夕宁刁平 三 舜 钾 钾 扩 粼 命 会 悦 褚 对 刁 刃 乏 备 猛 习 幼 、 衡 添 狠 毕 铃 委 蚤 玲 冷 够 会 蚤 洛 咚 夺 华 耘 俘 方 命 弓弟 乡多资 组‘ 经毛 气分 尸 终 命 幸 钾 条 官 俗 礴 够 专 幼 洛 令 杏 址 之 欲查 灸蚤 丢委 会补 查交 肚整 ‘ 口 口 叉 图 根 据 回 归方 程 画 出的 涡 环 内速度分 布 图 第 工 况 受 日 ” 、 一 支 一 沪 入 ︸︸ 一 叮 卜 图 通过 涡 环 中心 的水 平 面上 的速度分 布 顶 吹时循环 流级与质吹 流 间的关 系 ” 怡扮亡字一十一寸 ， 图 通 过 涡 环 中心 的垂 直 面 上 的速 度分 布 式 中令 即可得琉吹情 况 下循环 流量 与顶 吹 流量 间的关系 式 为 。 二 一 之 二 “ 巳知 模型 中水 的体 积 为 二 升 ， 故循环 周 期 。 可按 下 式 计算、 下 二 而 将 ， 丫 。 对 作 图得 图 。 从此 图看 出 ， 一 曲线为一 条具 有极大值 的 曲线 。 顶吹 流最 较小时 增大 顶 吹流量 使钢液 循环 流量 有 明显 增加 ， 循环 周 期显 著 缩 短 ， 顶 吹 流 量 较 大 时 ， 再增加顶 吹量 对纲液 的 循环 不再产生显著影 响 ， 甚 至 超 过 一 定 值 后 钢 液 循环 量 略 有减小 。 顶 吹 流且 较小时 ， 随着顶 吹 流量 增加 ， 冲击熔 池 的动 量 也 增 加 。 相 应地 ， 传递 给 熔 池的 动量 也 增加 。 此 时 ， 熔池 凹 坑 的形状基 本相似 ， 流 量 加 大后 ， 凹 坑 扩大 ， 推 动液 体流 动 的作 用力基 本 上与 气体射 流 的 动量 成比例增加 。 当顶 吹 流量 较 大 时 ， 凹坑 形 状 变成深锥形 ， 坑 表