近代天线理论 第七章 区域二，其结构的周期为波长的1/10左右，其单元被设计为 独立散射，因此单个散射体可以单独谐振，实现独特的性能 ， 此时的人工结构称为超材料。类似于负折射率、近零折射 率等自然界没有的属性均得以实现。区域二中反映的是散射 体谐振，而不同于区域三中的栅格谐振，因此可等效成媒质 。此人工媒质是色散的，我们可以通过等效的介电常数和磁 导率来表征其电磁特性。 区域一对应的是准静态区域，也就是相对于材料结构的周期 工作波长要远远大得多。区域一对应经典的薄片材料。 经典混合媒质 超材料 电磁带隙 超表而 频选表面 区域一 区域二 区域三 经典混合媒质理论 色散等效媒质理论 Floquet-Bloch模式 (周期远小于波长) (周期为1/10波长左右) (周期与波长相当) 11:57 电子斜枝大学电子工程学院近代天线理论 第七章 11:57 电子科技大学电子工程学院 区域二，其结构的周期为波长的1/10左右，其单元被设计为 独立散射，因此单个散射体可以单独谐振，实现独特的性能 ，此时的人工结构称为超材料。类似于负折射率、近零折射 率等自然界没有的属性均得以实现。区域二中反映的是散射 体谐振，而不同于区域三中的栅格谐振，因此可等效成媒质 。此人工媒质是色散的，我们可以通过等效的介电常数和磁 导率来表征其电磁特性。 区域一对应的是准静态区域，也就是相对于材料结构的周期