(a)Bi-o (b)B→0 (c)Bi为有限大小 图32毕渥数B:对平板温度场变化的影响 试分析在以下三种情况：δ/入<1h、δ/入>1h、δ/入=1h时，平板中温 度场的变化。 1)1/h<δ/λ 因为1/h晔忽略，当平板突然被冷却时，其表面温度就被冷却到t。,随着 时间的延长，平板内各点t→，如图3-2(a）。 2)1/h>δ/x 因为δ/λ忽略不计，即平板内导热的流量接近于无穷大，所以任意时刻平 板中各点温度接近均匀，随着时间的延长，平板内各点t→t,而且整体温度下 降如图3-2(b)。 3)1/h=δ/λ 平板中的温度分布介于二者之间，如图3-2(c)。 由此可见，表面对流换热热阻1/h与导热热阻δ/入的相对大小对物体中 非稳态导热的温度场的分布有重要影响，因此，引入表征二者比值的无量纲数， 毕渥数。 3、毕渥数 1)定义式： (3-1) 毕渥数属特征数（准则数）。 2)Bⅰ物理意义：Bi的大小反映了物体在非稳态条件下内部温度场的分布规律。 3)特征数（准则数）：表征某一物理现象或过程特征的无量纲数。 4)特征长度：是指特征数定义式中的几何尺度。试分析在以下三种情况： δ /λ<<1/h 、 δ /λ>>1/h 、 δ /λ=1/h 时，平板中温 度场的变化。 1 ） 1 / h << δ /λ 因为 1 / h 可忽略，当平板突然被冷却时，其表面温度就被冷却到 t∞，随着 时间的延长，平板内各点 t → ，如图 3-2 （ a ）。 2 ） 1 / h>> δ /λ 因为 δ /λ忽略不计，即平板内导热的流量接近于无穷大，所以任意时刻平 板中各点温度接近均匀，随着时间的延长，平板内各点 t → t∞，而且整体温度下 降如图 3-2 （ b ）。 3 ） 1 / h= δ /λ 平板中的温度分布介于二者之间，如图 3-2 （ c ）。 由此可见，表面对流换热热阻 1 / h 与导热热阻 δ /λ的相对大小对物体中 非稳态导热的温度场的分布有重要影响，因此，引入表征二者比值的无量纲数， 毕渥数。 3 、毕渥数 1 ）定义式： （ 3-1 ） 毕渥数属特征数（准则数）。 2 ）Bi 物理意义：Bi 的大小反映了物体在非稳态条件下内部温度场的分布规律。 3 ）特征数（准则数）：表征某一物理现象或过程特征的无量纲数。 4 ）特征长度：是指特征数定义式中的几何尺度。 折叠 2