du. dt 2ux,32u,a2 P (1.1.21) 式中;, un为沿x、y、z轴方向流速,m/s;p为作用在单元体分面I上的压力,Pa;X、Y、z 为作用在单元体上的其他外力在x、y、z轴方向上的分量;p为流体的密度,kg/m3;ν为流体的 运动黏度,m2/so 量方程式 表示随着流体流动而产的热传递的-般表达式: (1.1.22) 式中:,、2、u2为单元体沿r、y,x方向的流速,ms;:为流体的温度,℃;a为流体的热扩散率 囚、伯势利定律 伯努利定律是表示流体运动中能量守恒定律的定理。当理想流体(无黏滞性,不可压缩的)进行恒定 流动时(图1.1.3),在断面1处的总能量恒等于流体在断面2处所有的总能量,即流管内的任意一点,其 全压不变,表达式为 +号可+ 号时+ (1.1.23) 式中:p、户2断面1、2处的压强,Pa; 群 v、v2—断面1、2处的平均流速,m/s 基准面 断面1、2中心相对于基准面的高度,m; 流体的密度,kgm3;g重力加速度,m/s2 1.1.3 当流体为空气时,因ρ很小,z与z2之差可以忽略不计,则有 p,+2=p+2可=常数 (1.124) 实际上,空气流动时会由于摩擦而产生能量损失,则有 是=p+2 (1..25) 式中:△p12-流体流动时,从断面1至断面2之间的压力损失。 五、托理拆利定理 流体自容器下部孔口流出(图1.1.4)时,流出速度与水 位差的平方根成正比。即 式中:w2—孔口流出速度,m/s;h—容器水面与孔口之间 的水位差,m 六、誓内摩擦定律 (一)哈根-泊肃叶定律 表示流体在光滑管内为层流(雷诺数Re<2320)流动时 的流量Q、管径d、管长l、流体的动力黏度μ与压强损失之间关系的定律 128yQ=3y2 (1.1.27) 5