移痕迹（图8e、f)。并未发现在滑移带内的Y'质点有溶解现象，围绕Y'质点的位错圜有 时不是围绕某单个Y'质点，而包围几个Y'质点（图8e)。 品界附近位错结构更为复杂一些。许多滑移带一直延伸到晶界，晶界区域在基体位错 的作用下产生复杂的晶界位错结构。晶界附近区域的位错结构有变为胞状结构的趋势（图 9c、d)。有些滑移带可以中止在双晶界处（图9e)。 三、结果讨论 上述试验结果说明，含少量Y'共格质点的GH133合金的600°C循环应变反应，表现为 循环硬化和循环软化的竞争，当交变应变量较小时，有一段循环硬化，以后趋于稳定，随 着交变应变量增大，循环软化现象加剧，循环硬化段缩短以致消失，循环应变波形对循环 应变反应的上述特征影响很小，只是，对于恒em试验来说，当交变应变量小时，存在 一个较大的平均拉应力。循环硬化和循环软化都直接与位错的增殖、位错运动和位错消失 相联系，根据薄膜电镜观察，值得强调以下几点： 1.合金的原始组织具有较低的位错密度，Y~Y'相界应力场不明显（图1）。由于Y基体 和Y'相的弹塑性形变特性不同，在交变应变作用下，这种不协调导致Y-Y'相界应力场， 因此可以看到有明显的Y-Y'相界应力场村度（图8a),随着交变应变进行，应力场逐步 加刷到一定程度，该处出现新的位错。为了确证这一现象的重要性，专门观察一个只循环 几次(N<10)的试样，图10为其薄膜样品的透射电镜照片，可以清楚地看到Y一Y'相界 应力场衬度和位错的萌生，先是在Y一Y'相界有许多彼此独立的应力场村度，然后当应力 场大到一定程度时，几个彼此独立的应力场区连接起来出现新的位错线，这一个过程的后 果是增大位错密度和增加位错运动阻力，是一种循环硬化现象。在循环初期，由于位错密 度低和其他位错增殖方式的作用较小，所以这个过程的重要性更加突出。 2.位错理论指出，位错运动本身总体有各种位错增殖方式，所以随着循环积累应变量增 加，Y基体位错密度增加，造成Y基体的硬化，这是循环硬化现象的一个方面。此外，循环 硬化还可能是位错与Y'质点交互作用的结果。根据文献〔11)，对于本类合金，位错倾向 于成对方式切割Y'质点，但是本实验只看到少量的成对位错运动（图8b),大量的是不成 对位错运动。高温下，不成对位错切割通过有序的Y'质点时（此时交叉滑移是可能发生 的)，必然会生成反相畴及层错，正如Y'有序合金的交叉滑移强化机构一样〔12一14〕， Y'质点将变得愈来愈难于被切割，这是循环硬化现象的另一个方面。图11给出一个清晰的 证据，在直径为20~30μm的Y'质点上有清楚的黑白相间的条纹衬度，或全黑色的衬度，证 明的确有部分位错、层错、反相畴等结构（正如Kear等指出的那样〔10、13〕）。上述结 果与ANTON[1]得到的结果一致，他指出，随着循环进行，不成对位错运动愈来愈多， 因为反相畴的存在使成对位错运动的好处消失。但是根据本实验结果，我们认为这一现象 可能是与应力场萌生位错现象相联系的。 3,薄膜样品的透射电镜试验还观察到许多可以导致循环软化的位错运动，首先，随着Y' 质点愈来愈难被切割，在高温交变应变作们下，位错通过γ'质点的方式会山切割方式 转变为绕过方式。12、b证明存在许乡位错倒、位错弯弓以及交叉滑移式位错线，因 此，可以认为，位错绕过Y'质点的方式可以是交叉滑移，也可以是Oown弯弓机制，这种 91“ ’ “ 气汀甲 甲 氏 一 ， 奋 移痕迹 图触 、 。 并未发现在滑移带内的 ‘ 质点有溶解现 象 ， 围绕丫’质点的位错圈有 时不 是 围绕某单个 ‘ 质 点 ，而包 围几 个洲 质点 图 。 晶界 附近 位错结构更 为复杂一 些 。 许多滑移带一直延 伸到晶界 ， 晶界 区域在基体位错 的作用下产生 复杂的 晶界位错结构 。 晶界 附近 区域的位错结构有变为胞状结构的趋势 图 、 。 有些 滑移带可 以 中止在双晶界 处 图 。 三 、 结 果 讨 论 亨本 上述试验结果说明 ， 含少 量了 共格质点的 合金 的 。 。 。 循环应 变反应 ， 表现 为 循环 硬化 和循环 软化 的竞争 ， 当交变应 变量较小时 ， 有一 段循环硬化 ， 以后趋于稳定 ， 随 着交变应 变量 增大 ， 循环软化现 象加剧 ， 循环硬化 段缩短 以致消失 ， 循环应变波形对循环 应 变反应的上述 特征影 响很 小 ， 只 是 ， 对 于恒‘ 。 试验来说 ， 当交变应 变 量 ’ 小 时 ， 存 在 一个较大的平 均 拉应力 。 循环 硬化和循环软化都直接 与位错的增殖 、 位错运动和位错消失 相联 系 ， 根据薄膜 电镜观察 ， 值得强 调 以下 几点 合金 的原 始组 织具 有较低的位错密度 ， 丫 一 ‘ 相界应 力场不 明显 图 。 由于 基体 和 尹 相的弹塑性 形变特性不 同 ， 在交变应变作用下 ， 这 种不 协调导致丫 一 训 相界应 力场 ， 因此可 以看到有明显 的 一 丫产 相界应 力 场衬度 图 ， 随着交变应 变进行 ， 应力 场逐步 加剧到一定程度 ， 该 处 出现新的位错 。 为 了确证这一 现 象的重要性 ， 专门观察一个只循环 几 次 的试 样 ， 图 为其薄膜 样 品的透射 电镜照 片 ， 可 以清楚地看到丫一训 相界 应 力场衬度 和位 错的萌生 ， 先是在丫 一 洲 相界 有许多彼此 独立 的应力 场衬度 ， 然后 当 应 力 场大到一定程度 时 ， 几个彼此独立 的应 力 场 区连接 起 来出现新 的位错线 ， 这一 个过 程 的后 果是增大位错密度 和增加位错运 动 阻力 ， 是一 种循 环 硬化 现 象 。 在循 环 初期 ， 由于 位错密 度 低和其他位错增殖 方式的作用较小 ， 所 以这个 过程的重要性 更 加 突出 。 位错理论 指出 ， 位错运 动本身总体有各种位错增殖方式 ， 所 以 随着循环 积 累应 变量增 加 ， 丫基体位错密度增加 ， 造 成丫基 体的硬 化 ， 这 是循环硬化现象的一 个方面 。 此 外 ， 循环 硬化还可能是位错与丫‘ 质点交互作用的结果 。 根据文献 〔 〕 ， 对 于本类合金 ， 位错倾向 于 成对方式切割丫 质点 ， 但是本实验只 看到少 量 的成对位错运动 图 ， 大量 的是不 成 对 位错运 动 。 高温下 ， 不 成对位错切割通过有序的衬质 点时 此时交叉滑移是 可 能 发 生 的 ， 必 然会生 成反相畴及层错 ， 正 如 尹 有序合金 的交叉滑移强化机构一 样 〔 一 〕 ， 训 质点将变得愈来愈难于被切割 ， 这 是循环 硬化现 象的另一个方面 。 图 给出一 个 清晰的 证据 ， 在直径 为 卵 的训 质点上有清楚 的黑 白相 间的条纹衬度 ， 或全 黑 色 的衬度 ，证 明的确有部分位错 、 层错 、 反相畴等结构 正如 等指出的那 样 〔 、 〕 。 上述 结 果 与 〔 〕 得到的结果一 致 ， 他指 出 ， 随着循环进行 ， 不成对位错运 动愈来愈多 ， 因为反 相畴的存在使成对 位错运动的好处消失 。 但是根据本实验 结果 ， 我们认为这 一 现 象 可能是 与应 力场萌生 位错现 象相联系 的 。 薄膜样 品的透射 电镜试验还观察到许多可 以导致循环 软化的位错运 动 ， 首先 ，随 着 ‘ 质 点愈来愈 难被 切制 ， 在 高温 交变应变作用下 ， 位错通 过丫‘ 质 点的 方 式 会 山 切 割 方 式 转变为绕过方式 。 图 、 证 明存在许多位错 圈 、 位错弯 弓以及交叉滑移 式 位 错 线 ， 因 此 ， 可 以认为 ， 位错绕过 丫‘ 质 点的方式可 以是交又 滑移 ， 也可 以是 弯 弓机制 ， 这种