由斯涅尔定理可知,入射光、反射光以及折射光与界面垂线间的角度满 足下列关系 In, sin 0, =n, sin 0, (2.2.2) 式中,日1、θ2和63分别称为入射角、折射角和反射角。我们将折射率较 大的介质称为光密介质,折射率较小的称为光疏介质,由(2.2.2)式可 知,当光由光疏介质进入光密介质时,折射角小于入射角;反之,光由 光密介质进入光疏介质时,折射角大于入射角。在这种情况下 将沿着分界面传播,此时对应的入射角称为临界入射角,记为O’折射光 (n1>n2),随着入射角的增大,折射角也增大 =90时 图22.1光由光密介质向光疏介质的入射 由(2.2.2)式可求得临界入射角:n1snbc=n2sn90°,即 8c= arcsin( n2 (2.2.3)由斯涅尔定理可知，入射光、反射光以及折射光与界面垂线间的角度满 足下列关系 （2.2.2） 式中，θ1、θ2和θ3分别称为入射角、折射角和反射角。我们将折射率较 大的介质称为光密介质，折射率较小的称为光疏介质，由（2.2.2）式可 知，当光由光疏介质进入光密介质时，折射角小于入射角；反之，光由 光密介质进入光疏介质时，折射角大于入射角。在这种情况下 （n1>n2），随着入射角的增大，折射角也增大，当 时，折射光 将沿着分界面传播，此时对应的入射角称为临界入射角，记为 。 图2.2.1 光由光密介质向光疏介质的入射 由（2.2.2）式可求得临界入射角： ，即 （2.2.3） 0  2 = 90  c 0 n1 sin  C = n2 sin 90 arcsin( ) 1 2 n n  C =    = = 1 1 2 2 1 3 sin  sin    n n