式中,O= β2,式(11)称为阻尼振荡解 (2)过阻尼 当尸2->0时,称为过阻尼 其解为 Uc=E-Ee"(8+re/-(B-rke" (12) 式中:y= (3)临界阻尼 当2-o。=0时,称为临界阻尼,此时其解为 UcE-E(+ Br)e 当电路达到稳定后,突然撤去电源电动势(即E=0),电路的变化类似于充电过程.方 程的解也分为三种情况 以上讨论的充、放电的条件是加阶越波且源内阻=0.在实验中,我们可以用源内阻 很小的方波源来代替上述条件.只要方波的周期远大于电路的时间常数就可以 上述三种情况下Lc随时间的变化如图3所示 阻尼 方波 临界阻尼 图3RLC串联电路充、放电波形 2.RC、RL稳态电路 当把正弦交流电U输入到RC(或RL)组成的串联电路时,电容或电阻两端的输出电压 U的幅度及相位将随输入电压U的频率而变化.在这样的回路中的只要测得在不同输入频 率下的各元件的电压量值,就可以得到幅频和相频的关系. 9=g g (14) U R式中， 22 0 −= βωω ，式（11）称为阻尼振荡解． （2）过阻尼 当 2 ωβ 0 2 >− 0 时，称为过阻尼． 其解为 [( )( ) ]t t t C ee e r E EU 2 γ β γ γβγβ − − −= −−+ （12） 式中： 2 0 2 −= ωβγ （3）临界阻尼 当 2 ωβ 0 2 =− 0 时，称为临界阻尼，此时其解为 ( ) t C etEEU β β − 1+−= （13） 当电路达到稳定后，突然撤去电源电动势（即 E = 0），电路的变化类似于充电过程．方 程的解也分为三种情况． 以上讨论的充、放电的条件是加阶越波且源内阻 = 0．在实验中，我们可以用源内阻 很小的方波源来代替上述条件．只要方波的周期远大于电路的时间常数就可以． 上述三种情况下UC 随时间t的变化如图 3 所示 图 3 RLC 串联电路充、放电波形 0 t UC E 欠阻尼 临界阻尼 过阻尼 方波 2．RC、RL 稳态电路 当把正弦交流电Ui输入到RC（或RL）组成的串联电路时，电容或电阻两端的输出电压 U0的幅度及相位将随输入电压Ui的频率而变化．在这样的回路中的只要测得在不同输入频 率下的各元件的电压量值，就可以得到幅频和相频的关系． R L tg U U tg R L ω ϕ −1 −1 == （14） - 3 -