4e 2k C 16丌 2L+4 IMI 4E02mk2[(2L+1)! 18m(L 4s。L(2L+1)]2 18m(L+1)c 4。L(2L+1)! ()21MF LM rYM(6,y)V·(r×j)dz (L+1)C MLM称为磁多极矩,j是电流密度。 多极辐射具有能量和角动量,它们是频率O的函数。振动频率O可以取任意值,辐 射能量和角动量也可以取任意值。 2.原子核的多极辐射 微观体系的特点之一是能量和角动量的量子化,它们不能取任意值,只能取某些 分立的值。用来表示原子核能量状态的能级是分立的,原子核的角动量大小在空间某 方向的投影只能是h的整数倍或半奇数倍。原子核的状态还有确定的宇称。22 2 2 0 42 2 2 2 2 0 2 2 0 || ]!)!12[( )1(8 4 1 ||) 1 ( ]!)!12[( 16 24 1 || 24 1 )( LM L LM L M M Mk LL cL Mk L L Lk c a k c LMW + + + + = + + = = π πε π ππε ππε 22 2 2 0 ||)( ]!)!12[( )1(8 4 1 LM L M cLL cL + ++ = π ω επ ∫ ×⋅∇ + −= φθ d)r(),( τ )1( 1 * j LM L LM Yr cL M MLM称为磁多极矩，j 是电流密度。 多极辐射具有能量和角动量，它们是频率ω 的函数。振动频率ω 可以取任意值，辐 射能量和角动量也可以取任意值。 2．原子核的多极辐射 微观体系的特点之一是能量和角动量的量子化，它们不能取任意值，只能取某些 分立的值。用来表示原子核能量状态的能级是分立的，原子核的角动量大小在空间某 方向的投影只能是 h 的整数倍或半奇数倍。原子核的状态还有确定的宇称