即 0- e, (16) 1=0 式中 4π (2l+1)sin2δ， (17) 是第1个分波的散射截面。 由上述看们看出：求散射振幅∫()的问题归结为求相移δ， 而δ，的获得，需要根据U()的具体情况解径向方程(3) 求R(r),然后取其渐近解，并写为 R(r) m如经+】 即  （16）  = = l 0 Q Ql 式中 l l l （17） k Q   2 2 (2 1)sin 4 = + 是第 l 个分波的散射截面。 由上述看们看出：求散射振幅 的问题归结为求相移 ， 而 的获得，需要根据 的具体情况解径向方程（3） 求 ，然后取其渐近解，并写为  l  l U r( ) f ( ) R r l ( ) 1 ( ) sin 2 l l l R r kr k r       − +   r → 