波函数以及常数n、l、m 电子的运动状态可由Schr6 dinger方程解得的波函数v 来描述。为得到合理解,在解 Schrodinger方程中,波函 数中引入了常数项n、lm、m,其意义见后,取 值范围为: n=1,2,3,…. l=0,1,2 m=0,±1,±2, m=±1/2 每种波函数对应于电子的一种运动状态。通常把一种 波函数称为一个原子轨道。但这里的轨道,不是经典力 学意义上的轨道,而是服从统计规律的量子力学意义上 的轨道。波函数以及常数 n、 l、m 电子的运动状态可由Schrődinger方程解得的波函数 来描述。为得到合理解，在解Schrődinger方程中，波函 数中引入了常数项n、 l、m、ms，其意义见后，取 值范围为： n = 1, 2, 3, …… l = 0, 1, 2, ……n-1 m = 0, 1, 2, …… l ms =  1/2 每种波函数对应于电子的一种运动状态。通常把一种 波函数称为一个原子轨道。但这里的轨道，不是经典力 学意义上的轨道，而是服从统计规律的量子力学意义上 的轨道