由此可见,切应力的特性取决于圆柱面上压力梯度的变化 当横掠圆柱的流体为理想流体时,不产生附面层,柱面的流速 分布为 U osin 1+ (1.7) 式中,U0为来流速度,7,7分别为圆柱的外半径及自其轴线到所 讨论点的距离.流体速度随着与柱表面距离的增加而逐渐减小,柱 表面上流速最大,为 U=2U osin ap 根据上式,切向速度U在前驻点处(=0)最小,等于零.随着 y的增加,流体被加速,在中间截面处(φ=90°),速度增加了一倍, 为最大将式(1.8)代入式(1.1)中,可得表示流体速度与压力分布 系数之间的函数关系: P P-P 1- sin ap (1.9) 式中,P为压力分布系数,P0是来流中压力.不难看出,压力分布系 数的最大值是在前驻点及尾部处,而最小值则在中间截面处 实际流体横掠圆柱时的压力分布和理想流体在圆柱的迎流面 差别尚不大,但在尾流区则完全不同了(见图1.4) 3 l80 240 300 图1.4圆柱表面上的压力分布 1—势流,理论曲线;2—空气,Re=8×104;3—水,Re=2×105 流体横掠园柱产生绕流的工况下,在柱体迎面部分,由于流体 加速,压力分布系数减小到大约相应于势流情况下的值,一般不会