第二节波动学基础 例2假如在空气中传播时，空气的压缩与膨胀过程 进行得非常迅速，以致来不及与周围交换热量，声波的 传播过程可看作绝热过程. (1)视空气为理想气体，试证声速u与压强P的关 系为uw=√Pp/p,与温度T的关系为u=VyRT/M 式中Y为气体摩尔热容之比，P为密度，R为摩尔气体常 数，M为摩尔质量. 解(1)气体中纵波的速度u=√K/pK=-V pV'=常量pV"-dV+V'dp=0 dp K-P u=/p 由理想气体状态方程 0= Mp RT u=YRT/M解 （1）气体中纵波的速度 u  K  V p K V d d  - pV   常量 d d 0 1   - pV V V p    V p V p   - d d K  p u  p  RT Mp 由理想气体状态方程   u  RT M 例2 假如在空气中传播时，空气的压缩与膨胀过程 进行得非常迅速，以致来不及与周围交换热量，声波的 传播过程可看作绝热过程. （1）视空气为理想气体，试证声速 与压强 的关 系为 ，与温度 T 的关系为 . 式中 为气体摩尔热容之比， 为密度，R 为摩尔气体常 数，M 为摩尔质量. u  p  u  RT M   u p 第二节 波动学基础