·114- 北京科技大学学报 1997年第1期 160 80 0 0 2 3 0.1m HoH/T 国INd,FenB,纳米合金的磁化曲线 图2Nd,FensBs纳米合金的组织 Fe,B相，其晶粒尺寸仅几I0nm,在其单酶尺寸范围内.Fc,B相是一个典型的软磁性相(U =1.6T,4,Hm=0.4T),当避化场Hm不太高的情况下，Fe,B单畴晶粒内磁矩就沿Hn的方向 分布.表现为在初始阶段有较高的磁化率.磁化场进一步增大至4。H。=7T,合金仍没完全 饱和，这表明材料组织中存在磁晶各向异性相当高的相.它是少量Nd,Fe,B相存在造成的. 2.2磁化场Hc对Nd,Fe,B1g,粘结磺体的反磁化特性的影响 钡铁氧体和快淬NFeB材料，都是高磁晶各向异性上相为基体的传统水磁材料，一般将 其矫顽力机制分别归结为形核型和钉扎型.为了比较，选择它们作为传统永磁的代表，以 Nd,FenB1a快粹NdFeB及钡铁氧体的 1.0 粘结磁体为研究对象（起始态为热退磁 -0.8 态)，研究磁化场H同它们的最大磁极化 强度J。,剩磁、及矫顽力H的相互关 0.6 系（图3）.结果发现：①钡铁氧体和快淬 0.4 NdFeB的，-H。及H,-Hn曲线，同各 0.2 自的J。一Hm曲线形状相似，变化趋势及 快梗一致：②Nd,Fen,B,a则表现出不同 。纵铁氧体 的特征，即仅当Hm高于某一临界值 0.8 o NdFeB Hcu,Hnc=0.3T)时，才表现出一定大 Nd FensBis 0.6 小的H。,·并随H.的继续升高而迅速 0.4 提高，而Hm<H时，相应的Jm表现出 较高的数值. 0.2 由上述可以知道，该种材料具有不 0.3 同于传统永磁的磁硬化方式.传统永磁 0.60.91.2 1.5 HoH /T 获得某种程度初始磁化（表现为一定大 小的J),即磁体磁化状态由宏观无序到 图3材料不同磁化场(H)下的：大磁化强度()，剩 磁B,和娇顽力H。 某种程度宏观有序，即使这种宏观有序