·212· 北京科技大学学报 2002年第2期 (a)粗晶奥氏体中的形变带形核，1100℃加热 (b)细晶奥氏体晶界附近形核，900℃加热 图12类典型的奥氏体内部的铁素体形核地点 Fig.1 Two types of ferrite nucleation sites inside austenite grains 至770℃，应变0.5后淬火组织.其特点是，由晶 地带；界面两侧位错密度高于晶粒中心区域，成 界上已形成的铁素体开始，逐渐向奥氏体晶粒 为有效的形核地点.图2(b)显示，晶界铁素体区 中心推进.但各处推进速度不同，即不同部位铁 增厚的过程中，铁素体晶粒之间靠得非常近，很 素体区的厚度不同，原因是奥氏体晶界不同部 像奥氏体/铁素体相界形核.但如果相界形核是 位的形变不均匀区在长度和厚度上不同 细晶奥氏体内铁素体形核的主要方式，则不同 2.2奥氏体晶界附近铁素体的增多 奥氏体晶界上的铁素体/奥氏体相界应同等有 形变模式与形变温度、原始奥氏体取向、奥 效地促进铁素体形核，这还未普遍观察到.直接 氏体晶粒尺寸有关.不同的原始奥氏体晶粒取 在铁素体相界上形核要求铁素体形成时排出的 向和晶粒尺寸的局部差异，都会造成不同的形 碳及时地扩散走，因为高碳是不利于新铁素体 变不均匀区，有的是带状，有的则是任意形状， 形成的.另一种可能性是，形变不均匀区较宽且 特别是几个晶粒的交角处的形变不均匀区.总 紧靠相界，不同的铁素体几乎在同一时刻形成. 体上，既没有观察到铁素体均匀地在未转变的 23铁素体在形变带的形核与增殖 奥氏体中形核，也未观察到铁素铁均匀地在所 形变带形核较简单，可清楚地辨认出.粗晶 有铁素体/奥氏体相界上形核，这说明铁素体的 应变015便可看到明显的形变带形核网. 增多仍主要依赖于新的形变不均匀区的产生， 图3为从压缩面观察得到的形变带形核组 图2是压缩面上观察到的晶界铁素体增多的例 织.图3(a)为低倍组织.图3b)中椭圆界为原奥 子.图2(a)中铁素体区的左侧及下侧外围为原 氏体晶界，内部出现形变带形核.形变带形核处 奥氏体晶界上形成的铁素体，内部为奥氏体内 在初期，铁素体串是平直的，之间并未完全接 形成的铁素体，铁素体区处在原奥氏体晶界的 触，继续变形铁素体串可变成弯曲状的，见图3 角上，这些铁素体形成仅仅是因该处形变不均 (a)的左下部.直的形变带形变弯曲后也并未明 匀区大的缘故.晶界、相界附近都是形变不均匀 显促进铁素体形核.若相界是有效的形核地点， (a)晶角附近形变不均匀区的形核 )晶界铁素体较均匀增厚 图2奥氏体晶界附近铁素体的增厚，压缩面观察 Fig.2 Ferrite formation around austenite grain boundaries observer'at compression section