气团可视为理想气体,并设气团的压力与周围大气的气压随时保持平衡,在绝热过程中有 q=0,则式(5-5)可改写为: dq=c dr+vdp=0 (5-6) 气团的物理状态可用理想气体状态方程来描述,即: =RT (5-7) pdv+vdp= Rdr 由式(4-6)、及式(4-8)可得: 式中cn一干空气比定压热容,cp=c,+R=1004J/(kg·K)。 将式(5-1)带入式(5-9),并近似地视气团的密度p与比体积v互为倒数,得: y=-=8≈1K/100m 上式可见,在干绝热过程中,气团每上升或下降100m,温度约降低或升高1K,即ya为固定 值,而气温直减率γ则随时间和空间变化,这是两个不同的概念 四、大气的稳定度 1.大气稳定度 大气稳定度是指大气中的某一气团在垂直方向上的稳定程度。一团空气受到某种外力作用而 产生上升或者下降运动,当运动到某一位置时消除外力,此后气团的运动可能出现三种情况:① 气团仍然继续加速向前运动,这时的大气称为不稳定大气;②气团不加速也不减速而作匀速运动, 或趋向停留在外力去除时所处的位置,这时的大气称为中性大气;③气团逐渐减速并有返回原先 高度的趋势,这时的大气称为稳定大气。 设某一气团在外力作用下上升了一段距离dz,在新位置的状态参数为p、p;及T,它周围 大气的状态参数为p、p及T。消除外力后,单位体积气团受到重力pg和浮升力pg的共同作用, 产生垂直方向的升力(p-p1)g,其加速度为: p-p (5-11) 假定移动过程中气团的压力与周围大气的气压随时保持平衡,即p=p,则由状态方程可得 pT:=pT,代入上式则得 T-T 上式可见,在新位置上,T>T,则a>0,即气团的温度大于周围大气温度时,气团仍然加气团可视为理想气体，并设气团的压力与周围大气的气压随时保持平衡，在绝热过程中有 dq= 0，则式（5－5）可改写为： 0 v dq c dT vdp = + = （5－6） 气团的物理状态可用理想气体状态方程来描述，即： pv RT = (5－7) pdv vdp RdT + = （5－8） 由式（4－6）、及式（4-8）可得： p vdp c dT = （5－9） 式中 cp—干空气比定压热容，cp＝cv＋R＝1004 J/(kg·K)。 将式（5－1）带入式（5－9），并近似地视气团的密度  与比体积 v 互为倒数，得： 1 /100 d p dT g K m dZ c  = − =  （5－10） 上式可见，在干绝热过程中，气团每上升或下降 100 m，温度约降低或升高 1K，即 d 为固定 值，而气温直减率  则随时间和空间变化，这是两个不同的概念。 四、大气的稳定度 1. 大气稳定度 大气稳定度是指大气中的某一气团在垂直方向上的稳定程度。一团空气受到某种外力作用而 产生上升或者下降运动，当运动到某—位置时消除外力，此后气团的运动可能出现三种情况：① 气团仍然继续加速向前运动，这时的大气称为不稳定大气；②气团不加速也不减速而作匀速运动， 或趋向停留在外力去除时所处的位置，这时的大气称为中性大气；③气团逐渐减速并有返回原先 高度的趋势，这时的大气称为稳定大气。 设某一气团在外力作用下上升了一段距离 dz，在新位置的状态参数为 pi、i 及 Ti，它周围 大气的状态参数为 p、 及 T。消除外力后，单位体积气团受到重力 ig 和浮升力 g 的共同作用， 产生垂直方向的升力（－i）g，其加速度为： i i a g    − = （5－11） 假定移动过程中气团的压力与周围大气的气压随时保持平衡，即 pi＝p，则由状态方程可得 iTi＝T，代入上式则得 T T i a g T − = （5－12） 上式可见，在新位置上，Ti＞T，则 a＞0，即气团的温度大于周围大气温度时，气团仍然加