四欧姆(Ohm)定律的微分形式 欧姆定律:lU=(dD)(R); dl E 电阻定律dR s ds o ds 电阻率P=P(1+a) 又:lU=E;山I=jls; j=OES 又:∥1m∥E; →j=oE 电导率:G=1/p 半导体,P-n结,金属及 Ohm定律不 其氧化物之间边界层 用伏安特性曲线 适用的情况 一部分的超导电流 服从经验规律 五焦尔一楞次( Joule-Lenz定律的微分形式 焦尔一楞次定律:dP=d·lU;→dP=(d)·(E·); →P=(·E)·(s·d);→∥P=(j·E)lV; 热功率密度:=m;w=(·E)=E2四.欧姆(Ohm)定律的微分形式 j  dl ds E  + dU - 欧姆定律: dU = (dI)(dR); 电阻定律: ; 1 ds dl ds dl dR = =    又: dU = Edl; dI = jds; 电阻率: (1 ) 0  =  + t  j = E; 电导率:  = 1/  j // v // E;    又 漂 :  j E   =  *Ohm定律不 适用的情况. 半导体,P-n结,金属及 其氧化物之间边界层 用伏-安特性曲线 一部分的超导电流 服从经验规律 五.焦尔—楞次(Joule-Lenz)定律的微分形式 焦尔—楞次定律: dP = dI  dU; dP ( j ds) (E dl );      =    dP ( j E) (ds dl );      =    dP ( j E)dV;    =  热功率密度: ; dV dP w = 2 w = ( j  E) = E  