3.2.2物理条件 上述讨论指出，只有当入射束与点阵平面的夹角正好满足布拉格公 式时才有可能产生衍射，否则衍射强度为零。实际并非如此，一则真实 晶体的大小是有限的，二则晶体内部还含有各式各样的晶体缺陷，因此 衍射束的强度分布有一定的角范围，相应的倒易阵点也是有一定的大小 和几何形状的点。这意味着在尺寸很小的晶体中，倒易阵点要扩展，扩 展量与晶体的厚度（考虑一维的情况）成反比，当厚度为t,扩展量等于 2,倒易阵点扩展为倒易杆。考虑三维空间的情况，不同形状的实际晶 体扩展后的倒易阵点也就有不同的形状。对于透射电子显微镜中经常遇 到的样品，薄片晶体的倒易阵点拉长为倒易“杆”，棒状晶体为倒易 “盘”，细小颗粒晶体则为倒易“球”，如图3.4所示。3.2.2 物理条件 上述讨论指出，只有当入射束与点阵平面的夹角θ正好满足布拉格公 式时才有可能产生衍射，否则衍射强度为零 。实际并非如此，一则真实 晶体的大小是有限的，二则晶体内部还含有各式各样的晶体缺陷，因此 衍射束的强度分布有一定的角范围，相应的倒易阵点也是有一定的大小 和几何形状的点。这意味着在尺寸很小的晶体中，倒易阵点要扩展，扩 展量与晶体的厚度（考虑一维的情况）成反比，当厚度为t，扩展量等于 2/t，倒易阵点扩展为倒易杆。考虑三维空间的情况，不同形状的实际晶 体扩展后的倒易阵点也就有不同的形状。对于透射电子显微镜中经常遇 到的样品，薄片晶体的倒易阵点拉长为倒易“杆”，棒状晶体为倒易 “盘”，细小颗粒晶体则为倒易“球”，如图3.4所示