显然,这是不定常流动。为了得到定常流动,可以 设想观察者随波面mn一起以速度c向右运动。气体相对 于观察者定常地从右向左流动,经过波面速度由c降为 c-dv,而压强申p升高到p+d,密度和温度由p、T增 加到p+dp、T+dT。如图7-1(所示,取包围压缩波的 控制面,根据连续性条件,在dt时间内流入和流出该 控制面的气体质量应该相等,即 cpAdt=(c-dv(e+dp)adt 化简后,得 cdp 尸+d (7-1) 由于压缩波很薄,作用在该波上的摩擦力可以忽略不计 于是对于控制面,根据动量定理,沿气体流动的方向,质 量为c4的气体的动量变化率等于作用在该气体上的压力 之和,即 q4(c-d1)-(-c) [(p+dp)-p 或 d (7-2显然，这是不定常流动。为了得到定常流动，可以 设想观察者随波面mn一起以速度c向右运动。气体相对 于观察者定常地从右向左流动，经过波面速度由c降为 c-dv，而压强由p升高到p+dp，密度和温度由 、 增 加到 、 。如图7-1(b)所示，取包围压缩波的 控制面，根据连续性条件，在 时间内流入和流出该 控制面的气体质量应该相等，即 化简后，得 （7-1） 由于压缩波很薄，作用在该波上的摩擦力可以忽略不计。 于是对于控制面，根据动量定理，沿气体流动的方向，质 量为 的气体的动量变化率等于作用在该气体上的压力 之和，即 或 （7-2）  T  +d T + dT dt cAdt = (c −dV)( + d)Adt    d d d + = c V cA p p p A t c V c c A t [( d ) ] d [ ( d ) ( )] d = + − − − − −  p c V d 1 d  =