来阐述这个概念的简单模型 加上90°的脉冲后,原子核横向取向且一起(或同相位地)绕磁场轴线旋转:这个旋转就 是早已介绍过的正常的进动。进动速率或共振频率由原子核所处的磁场的强度决定。原于核 所处磁场强度不同,那么它进动的速率也不同。甚至在组织的一个非常小的体积内,原子核 也处于略为不同的磁场中。因此,一些原子核的进动要比其它一些原子核的快。经过一段短 时间后,原子核不再以同相位进动。随着原于核的方向开始散开,组织的磁化减弱。再过 会,原子核在横向平面内随机取向,从而就不再有横向磁化了 釆用一个90°的RF脉冲使纵向磁化旋到横向平面产生横向磁化。紧接此RF脉冲的作用 如果给组织再施加一个180°脉冲,那么,它将使自旋质子在横向平面内旋转180°,并使其 旋转方向反转,这就使得快速运动的质子的定位要落后于较慢的质子。当快速质子开始赶上 慢速质子时,它们便重新获得校直或回到相同的相位状态。接着,横向磁化重新出现。然而, 因为由组织产生的弛豫(相位失去同步)是不可逆的,故磁化不会生长到初始值。质子的相位 再同步使磁化达到的水平,是由组织的12特性决定的。磁化一旦达到这个最大值,质子又 开始重新偏离同相位位置而丧失横向磁化。 横向磁化总会产生一个RF信号。其强度与磁化强度成正比。第一个信号在90°激发脉 冲作用后立即产生,从最大值开始并随着横向磁化迅速地衰减。这个信号叫做自由感应衰减 (FID)信号。在大多数常规成像过程中,并不采用FID信号。当质子的相位再同步时,第二 个信号出现,使横向磁化复现,这个信号称为回波信号。 回波信号的强度与由组织弛豫速率T2所决定的横向磁化水平成正比。在多数成像过程 中,回波信号的强度确定相应图像像素的亮度。初始激发和回波信号之间的时间是TE。TE 由调整90°及180°脉冲之间的时间间隔来控制。 FID信号 回波信号 组织弛豫率。2 磁场弛橡率一72 HVTE 图7影响横向弛豫及自旋回波信号形成的过程 2.磁共振成像过程 虽然从组织的MR信号来形成图像是一个复杂的过程。但MR成像过程可简单地归纳 如下:首先将受检部位分成若干的薄层,这些薄层称为层面,这个过程叫选片或者选层。每 个层面又可以分为由许多被称为体素的小体积组成(图8) 图8选层、层面和体素来阐述这个概念的简单模型。 加上 90的脉冲后，原子核横向取向且一起(或同相位地)绕磁场轴线旋转；这个旋转就 是早已介绍过的正常的进动。进动速率或共振频率由原子核所处的磁场的强度决定。原于核 所处磁场强度不同，那么它进动的速率也不同。甚至在组织的一个非常小的体积内，原子核 也处于略为不同的磁场中。因此，一些原子核的进动要比其它一些原子核的快。经过一段短 时间后，原子核不再以同相位进动。随着原于核的方向开始散开，组织的磁化减弱。再过一 会，原子核在横向平面内随机取向，从而就不再有横向磁化了。 采用一个90的RF脉冲使纵向磁化旋到横向平面产生横向磁化。紧接此RF脉冲的作用， 如果给组织再施加一个 180脉冲，那么，它将使自旋质子在横向平面内旋转 180，并使其 旋转方向反转，这就使得快速运动的质子的定位要落后于较慢的质子。当快速质子开始赶上 慢速质子时，它们便重新获得校直或回到相同的相位状态。接着，横向磁化重新出现。然而， 因为由组织产生的弛豫(相位失去同步)是不可逆的，故磁化不会生长到初始值。质子的相位 再同步使磁化达到的水平，是由组织的 T2 特性决定的。磁化一旦达到这个最大值，质子又 开始重新偏离同相位位置而丧失横向磁化。 横向磁化总会产生一个 RF 信号。其强度与磁化强度成正比。第一个信号在 90激发脉 冲作用后立即产生，从最大值开始并随着横向磁化迅速地衰减。这个信号叫做自由感应衰减 (FID)信号。在大多数常规成像过程中，并不采用 FID 信号。当质子的相位再同步时，第二 个信号出现，使横向磁化复现，这个信号称为回波信号。 回波信号的强度与由组织弛豫速率 T2 所决定的横向磁化水平成正比。在多数成像过程 中，回波信号的强度确定相应图像像素的亮度。初始激发和回波信号之间的时间是 TE。TE 由调整 90及 180脉冲之间的时间间隔来控制。 2. 磁共振成像过程 虽然从组织的 MR 信号来形成图像是一个复杂的过程。但 MRI 成像过程可简单地归纳 如下：首先将受检部位分成若干的薄层，这些薄层称为层面，这个过程叫选片或者选层。每 个层面又可以分为由许多被称为体素的小体积组成（图 8）。 图 8 选层、层面和体素 图 7 影响横向弛豫及自旋回波信号形成的过程