《电磁学》教案—5 时变电磁场 §5.4LR电路中的暂态过程磁场的能量 似稳电流可变电流的电路方程 1、欧姆定律的微分形式 (1)欧姆定律的微分形式对非稳恒电流仍然成立。 (2)j=yE=r(Es +Ex+k (3)总场强由静电性质的无旋场(Es)、变化磁场产生的感应电场(E) 涡旋场以及可能存在的由于物理化学性质不均匀等非电磁学 原因产生的非静电起因的等效场(K)叠加而成 2、似稳场: (1)电场和磁场以有限速度传播,空间各点的场由不同时刻场源的电 荷电流所激发 (2)一定时间内,场源变化很小时,电路上各点的电场和磁场可以认 为与同一时刻的场源分布相对应一一几乎同时随场源的变化而变 化,每一时刻的场源与场分布等效于一个稳恒的场源与场分布 不同时刻的场源与场分布对应不同的稳恒场源和场分布。 (3)似稳场:变化缓慢的电、磁场在任何时刻的分布可看作一稳恒场 3、似稳电流 (1)在似稳场作用下形成的电流称为似稳电流。 (2)条件:1<<T场在电路上相距最远两点间传播所需的时间远 小于场随时间变化的周期。 (3)常用50H交流电,T=102S,在一个周期内,传播距离cT=3×10°m 一一当电路的线度远小于此时,似稳条件得到满足。 4、可变电流的电路方程式 (1)似稳电流通过电路中各截面的电流的瞬时值相等,每一时刻可看 作是稳恒电流,有关直流电路的基本概念和电路定律依然有效(场 的计算、场的方程等)。与稳恒电流的区别在于存在趋肤效应,因 而电流密度在导体截面上的分布是不均匀的。 (2)j=:E=y(Es+E+K)沿整个可变电流的电路积分,得到电路的 方程为iR=E1+E《电磁学》教案——５ 时变电磁场 8 --------------------------------------------------------------------- - §5.4 LR 电路中的暂态过程 磁场的能量 一、 似稳电流 可变电流的电路方程 1、欧姆定律的微分形式： （1） 欧姆定律的微分形式对非稳恒电流仍然成立。 （2） j E (E E K) =  =  S + K +   （3） 总场强由静电性质的无旋场（ES）、变化磁场产生的感应电场（EK） ——涡旋场以及可能存在的由于物理化学性质不均匀等非电磁学 原因产生的非静电起因的等效场（K）叠加而成。 2、似稳场： （1） 电场和磁场以有限速度传播，空间各点的场由不同时刻场源的电 荷电流所激发； （2） 一定时间内，场源变化很小时，电路上各点的电场和磁场可以认 为与同一时刻的场源分布相对应——几乎同时随场源的变化而变 化，每一时刻的场源与场分布等效于一个稳恒的场源与场分布， 不同时刻的场源与场分布对应不同的稳恒场源和场分布。 （3） 似稳场：变化缓慢的电、磁场在任何时刻的分布可看作一稳恒场。 3、似稳电流 （1） 在似稳场作用下形成的电流称为似稳电流。 （2） 条件： t 0  T 场在电路上相距最远两点间传播所需的时间远 小于场随时间变化的周期。 （3） 常用 50HZ交流电，T=10-2 S，在一个周期内，传播距离 cT=3×106 m. ——当电路的线度远小于此时，似稳条件得到满足。 4、可变电流的电路方程式 （1） 似稳电流通过电路中各截面的电流的瞬时值相等，每一时刻可看 作是稳恒电流，有关直流电路的基本概念和电路定律依然有效（场 的计算、场的方程等）。与稳恒电流的区别在于存在趋肤效应，因 而电流密度在导体截面上的分布是不均匀的。 （2） j E (E E K) =  =  S + K +   沿整个可变电流的电路积分，得到电路的 方程为 =  + L iR