若定义E=△石。6/石b为不均匀度（△石b为同一试样断口上各分析点浓度值的差值， G,为同一试样断口上各分析点浓度平均值)，则合金晶界上Mg的不均匀度随时效时 间延长而增大。例如，由900℃，1h的100%增至20h的114%。 表2晶界上各AES分析点的Mg浓度(at%) Table2 The concentration Mg at the grain boundaries by AES,wt% 热处理制度 P1 P3 P3 Pu Ps Po 800℃，200h 0 0 0 10.9 3.2 0 900℃，1b 1.8 0.6 900℃，20h 3.7 5.8 10.4 900℃，100h° 1.133 0.397 ·EDS对TEM薄膜分析结果，Wt% 3讨 论 3.1关于Mg向晶界偏析的行为 图1和图2的结果表明，Mg在晶界上的偏析程度是随时效时间和时效温度的不同而 变化的。在800℃时效200h,1000℃时效100h才发现Mg的富集，而900℃只要1h即发现 Mg的富集。说明Mg在900℃附近偏析速度最快（见图2所示）。而在900℃时效时， Mg在品界上的偏析浓度随时间的延长而增加（图1所示）。这说明Mg在高温合金中具 有向晶界区域平衡偏析的性质。 在本研究中，虽然未能得到饱和偏析浓度，但就现有的结果考察，由晶界平衡偏析 浓度与合金中平均浓度定义的偏析比率，=C,b/C=574.4(Cb为晶界上平均浓度， Cb为基体平均浓度)，仍然是很高的。根据Mcleon(4的描述，B=exp(AG/RT), 偏析自由能△Gm:很大，这表明Mg在Ni一C一Co基合金中向晶界偏析的倾向是很强烈 的，即Mg是个强烈的晶界偏析元素。 Mg在平衡偏析过程中既受热力学因素也受动力学因素的控制。从热力学角度考 虑，可以利用公式(1)【5)说明晶界平衡浓度C:b、偏析驱动力△U与温度的关系 C.b=Cexp(△U/RT) } (1) △I=△H/T-△S 由式(1)可知，平衡偏析驱动力△UU和晶界平衡浓度C:b均随温度T的降低而提 高，温度低时有更大的偏析趋势。 如果从动力学角度考虑，温度高时将更有利于溶质原子向晶界扩散，即更快地向晶 界区偏析。 综合上述分析可以发现，当温度低时虽有更大的偏析趋势，但却受扩散过程控制， 从而达不到很大的偏析速度，温度高时虽然扩散过程容易，但由于没有很大的偏析动力 15若定义。 △瓦 、厄 、 为不均匀度 △瓦 ‘ 为 同一试样断 口上各分析点浓度值 的 差 值 ， ‘ 、 为同一试样断 口 上各分析点浓度平均值 ， 则 合金 晶界上 的 不均匀度随时 效时 间延长而增大 。 例如 ， 由。 ℃ ， 的 增至 的 。 表 晶界上各 分析点的抽 浓度 吐 ， 热 处 理 制 度 ℃ ， ℃ ， ℃ ， 五 ℃ 一 五 。 。 。 。 。 。 对 班薄膜分析结果 ， 书 讨 论 。 关于 向晶界偏析的行为 图 和图 的结果表明 ， 在 晶界上的偏析程度是随时效时 间和时效提度的不同而 变化的 。 在 ℃ 时效 五， ℃时效 才发现 的富集 ， 而 ℃只 要 即 发 现 的富集 。 说 明 在 。 ℃附近偏析速度最快 见 图 所 示 。 而 在 ℃时 效 时 ， 在晶界上的偏析浓度随时间的延 长而增加 图 所示 。 这说 明 在 高温 合金 中具 有 向晶界区域平衡偏析的性质 。 在本研究中 ， 虽然未能得到饱和偏析浓度 ， 但就现有 的结果考察 ， 由 晶界平衡偏析 浓度与合金中平均浓度定义 的偏析比率队 。 瓦 ‘ 氏 百 为 晶界上平均浓度 ， 亡 为基体平均浓度 ， 仍然是很高的 。 根据 “ 〕的描述 ， 日 △泞 ， 偏析 自由 能△氏 很大 ， 这 表 明 在 一 一 基合金 中向 晶界偏析的 倾向是很强烈 的 ， 即 是 个强烈的 晶界偏析元素 。 在平衡偏析过程 中既受热力学 因素也受动力 学因素的控制 。 从 热 力 学 角 度 考 虑 ， 可以利用 公式 〔 〕说明 晶界平衡浓度 ‘ 、 偏析驱动 力△ 与温度的关系 △ △万 一 △ 由式 可知 ， 平衡偏析驱动力 △ 和 晶界平衡浓度 、 均随温度 的降 低 而 提 高 ， 温度低时有更大的偏析趋势 。 如果从动力学角度考虑 ， 温度高时将更有利于溶质原子 向晶界扩靓 即更快地向晶 界 区偏析 。 综合上述分析可以发现 ， 当温度低时虽有 更大的偏析趋势 ， 但却受扩散过程控制 ， 从而达不到很大的偏析速度多 温度高时虽然扩散过程容易 ， 但由于没有很大的偏析动力