发生各向混杂，流动呈现规则的有秩序的成层流动，这就是层流。如图a所示。 2、紊流 当管道中流体流动R数增大甚至超过其临界值时，惯性力逐渐取代粘性力而成为支配流动的主要因素。 沿流动方向的粘性力对质点的束缚作用降低，质点向其他方向运动的自由度增大，因而容易偏离其原来的运 动方向，形成无规则的脉动混杂甚至产生可见尺度的涡旋，这就是紊流。如图℃所示。 介于层流与紊流之间的流态称为过渡流态，如图b所示。 在本实验中，颜色水随玻璃管内主流一起流动，颜色水流线代表了管内主流的流动状态。 3、下临界雷诺数Rc的测定 由流体力学可知：层流紊流流态的判别标准就是下临界雷诺数Rc,可表示为 _2_pWL=2320 Re ,式中d为玻璃管内径；y为流体的运动粘性系数，μ为流体的动力粘性系数，为流体的密 度，三者之间的关系为yP;Vc为流体的临界速度。 发生各向混杂，流动呈现规则的有秩序的成层流动，这就是层流。如图 a 所示。 2、紊流 当管道中流体流动 Re 数增大甚至超过其临界值时，惯性力逐渐取代粘性力而成为支配流动的主要 因素。 沿流动方向的粘性力对质点的束缚作用降低，质点向其他方向运动的自由度增大，因而容易偏离 其原来的运 动方向，形成无规则的脉动混杂甚至产生可见尺度的涡旋，这就是紊流。如图 c 所示。 介于层流与紊流之间的流态称为过渡流态，如图 b 所示。 在本实验中，颜色水随玻璃管内主流一起 流动，颜色水流线代表了管内主流的流动状态。 3、下临界雷诺数 Rec 的测定 由流体力学可知：层流紊流流态的判别标准就是下临界雷诺数 Re c ， 可表示为 ，式中 d 为玻璃管内径；ν 为流体的运动粘性系数，μ为流体的动力粘性系数， 为流体的密 度，三者之间的关系为 ν ；V c 为流体的临界速度