解析:传输线上任意一点处的行波电压与行波电流的比值称为特性阻抗,特性阻抗与传 输线上参数的关系式为 传输线上的传播常数v表示了行波经过单位长度后振幅和相位的变化情况,其表达式反映 了它与电路参数之间的关系,即 y=√R+joL)G+joC) 11.3均匀传输线上的波和传输特性 1、学习指导 (1)行波、入射波、反射波和驻波 随着时间的增长而不断向一定方向运动的波称为行波,行波既是时间的函数又是空间的 函数:当行波行进方向由传输线的始端移向终端(即从电源到负载)时,称为入射波;行波行 进的方向由传输线的终端移向始端(即从负载到电源)时,则称为反射波,传输线上各处的线 间电压都可以看成是两个向相反方向传播的行波(入射波和反射波)的合成。在传播过程中波 的空间位置固定不变,只有振幅随时间按正弦规律变化的电压、电流波称为驻波,驻波只是时 间的函数而不是空间的函数。 (2)特性阻抗和传播常数 特性阻抗是入射波电压和入射波电流之比(或是反射波电压与反射波电流之比),通常也 称为波阻抗。一般情况下传输线的特性阻抗是一个复数,因为它不仅与线路的参数R、G、L、 C有关,不与信号源的频率有关。实用的无线电技术中,利用传输线传输信号一般都要占有一 定的频带,为了在整个频带范围内都能让负载阻抗与传输线匹配,我们总是希望传输线的我阻 抗是一个纯电阻,这样就可以不受频率的影响。满足无损耗传输条件时,且传输线的参数符合 R G 的条件下,特性阻抗Z ,此时,传输线可视为一个纯电阻,其数值与信号的频 L O C 率无关。若传输线所传输的信号在高频范围时,传输线上的特性阻抗也可基本上视为纯电阻性 质 无损耗传输线上的传播常数y=α+jB,其实部α称为衰减常数,数值的大小表示行波 每传播一个单位长度,其振幅减小到原振幅的e分之一,传播常数的虚部β称为相移常数, 数值的大小表示沿波的传播方向相距一个单位长度的前方处,波在相位上滞后的弧度数。衰减 153153 解析：传输线上任意一点处的行波电压与行波电流的比值称为特性阻抗，特性阻抗与传 输线上参数的关系式为 G j C R j L Z   + + C = 传输线上的传播常数 v 表示了行波经过单位长度后振幅和相位的变化情况，其表达式反映 了它与电路参数之间的关系，即  = (R + jL)(G + jC) 11．3 均匀传输线上的波和传输特性 1、学习指导 （1）行波、入射波、反射波和驻波 随着时间的增长而不断向一定方向运动的波称为行波，行波既是时间的函数又是空间的 函数；当行波行进方向由传输线的始端移向终端（即从电源到负载）时，称为入射波；行波行 进的方向由传输线的终端移向始端（即从负载到电源）时，则称为反射波，传输线上各处的线 间电压都可以看成是两个向相反方向传播的行波（入射波和反射波）的合成。在传播过程中波 的空间位置固定不变，只有振幅随时间按正弦规律变化的电压、电流波称为驻波，驻波只是时 间的函数而不是空间的函数。 （2）特性阻抗和传播常数 特性阻抗是入射波电压和入射波电流之比（或是反射波电压与反射波电流之比），通常也 称为波阻抗。一般情况下传输线的特性阻抗是一个复数，因为它不仅与线路的参数 R、G、L、 C 有关，不与信号源的频率有关。实用的无线电技术中，利用传输线传输信号一般都要占有一 定的频带，为了在整个频带范围内都能让负载阻抗与传输线匹配，我们总是希望传输线的我阻 抗是一个纯电阻，这样就可以不受频率的影响。满足无损耗传输条件时，且传输线的参数符合 C G L R = 的条件下，特性阻抗 C L ZC = ，此时，传输线可视为一个纯电阻，其数值与信号的频 率无关。若传输线所传输的信号在高频范围时，传输线上的特性阻抗也可基本上视为纯电阻性 质。 无损耗传输线上的传播常数  = + j ，其实部  称为衰减常数，数值的大小表示行波 每传播一个单位长度，其振幅减小到原振幅的  e 分之一，传播常数的虚部  称为相移常数， 数值的大小表示沿波的传播方向相距一个单位长度的前方处，波在相位上滞后的弧度数。衰减