EC E(二)=0 (632) 一般线性方程的解具有eF的形式。因此,我们令(省略x下标) E(=)=Eoe 将其作为试解代入(6.32)式即有 p =-loAoc 解之可得 P 式中a=00o。所以,电场的通解为: E E +e 考虑到→时,电场应当收敛,故有E=0。因此,电场的解为 e=eE (63.3) 取实部得 e Eoe cos(at-a=) (63.3) (此处设E为实数)。由解可以看出:场随着z的增加而减少,在二=一深度处, 场强减少到导体表面(二=0)处的1/e,我们称这个深度为透入深度,记为δ: (63.4) (634)式表明,频率越高或电导率越大,则场所集中的导体的表向层越薄。理 想导体时σ→∞,δ→0,场和电流全部趋向于表面。 由前面的讨论可以预料,当频率增加时,导体中的电流都集中到表面,这种 电流的“趋肤”现象( Skin effect)在电子工程技术中经常会碰到。作为一个例 子,我们着重讨论圆柱形导线中的电流分布,这是一个最有实用价值的问题。7   2 () 0 c x   i Ez   即 2 2 () () 0 Ez i Ez c z       (6.3.2) 一般线性方程的解具有 pz e 的形式。因此，我们令（省略 x 下标） 0 ( ) pz E z Ee  将其作为试解代入(6.3.2)式即有 2 c p i    解之可得， 1 (1 ) (1 ) 2 c p       i i ， 式中 1 2 1 2   c        。所以，电场的通解为：   (1 ) ' (1 ) 0 0 iz iz it E e Ee Ee e x           考虑到 z   时，电场应当收敛，故有 0 0 ' E  。因此，电场的解为 ( ) 0 z it z E eEe e x         (6.3.3) 取实部得 0 cos( ) z E eEe t z x         (6.3.3’) （此处设 E0 为实数）。由解可以看出：场随着 z 的增加而减少，在 1 z   深度处， 场强减少到导体表面( 0) z  处的1 e，我们称这个深度为透入深度，记为 ： 1 2 c      (6.3.4) (6.3.4)式表明，频率越高或电导率越大，则场所集中的导体的表向层越薄。理 想导体时 , 0  c   ，场和电流全部趋向于表面。 由前面的讨论可以预料，当频率增加时，导体中的电流都集中到表面，这种 电流的“趋肤”现象（Skin effect）在电子工程技术中经常会碰到。作为一个例 子，我们着重讨论圆柱形导线中的电流分布，这是一个最有实用价值的问题