7=2r.D-p小g (5) 9 这里v可以从球体下落过程中某一区间距离s所用时间1得到，这样粘滞系数为 -号r.- n= (6) 在实际测量中，液体并非无限扩展，且容器的边界效应对球体受到的粘滞力有影响， 因此公式(1)需要考虑这些因数做必要修正.对于在无限长，半径为R的圆柱形液体轴线 上下落的球体，修正后的粘滞力为 F=6π7v… 1+24司 (7) 这样公式(6)变为 7=22.2-A小g1 1 (8) 9 1+2.4. R 如果考虑到圆柱形液体的长度L并非无限长，还有rL量级的进一步修正： F=6-FV F=mg 图1液体中小球受力分析图 7575 ( ) v r - × g = × × 2 2 1 9 2 r r h （5） 这里 v 可以从球体下落过程中某一区间距离 s 所用时间 t 得到，这样粘滞系数为 ( ) s t r - × × = × × g 2 2 1 9 2 r r h （6） 在实际测量中，液体并非无限扩展，且容器的边界效应对球体受到的粘滞力有影响， 因此公式（1）需要考虑这些因数做必要修正．对于在无限长，半径为 R 的圆柱形液体轴线 上下落的球体，修正后的粘滞力为 ú û ù ê ë é = × × × × + × R r F1 6p h v r 1 2.4 （7） 这样公式（6）变为 ( ) R s r g t r + × × - × × = × × 1 2.4 1 9 2 2 r 2 r1 h （8） 如果考虑到圆柱形液体的长度 L 并非无限长，还有 r/L 量级的进一步修正． 图 1 液体中小球受力分析图