由涡束所诱导出的环流的流线是许多同心圆。根据斯托克斯定理可知,沿任 同心圆周流线的速度环量等于涡束的旋涡强度,即 '=2rv=l=常数 于是 (5-29) 因此涡束外的速度与半径成反比。若涡束的半径ro→0,则成为一条涡线 这样的流动称为点涡。但当r。→0时,va→∞,所以涡点是一个奇点 点涡的速度势和流函数分别为 ψ=-2-lm 当r>0时,环流为反时针方向,如图5-13所示;当r<0时,环流为顺时 针方向。 点涡的等势线簇是经过涡点的放射线,而流线簇是同心圆,而且除涡点外, 整个平面上都是有势流动。 设涡束的半径为r,涡束边缘上的速度为0=m压强为pr,时的 速度显然为零,而压强为P=。代人伯努里方程,得涡束外区域内的压强分 布为由涡束所诱导出的环流的流线是许多同心圆。根据斯托克斯定理可知，沿任 一同心圆周流线的速度环量等于涡束的旋涡强度，即 因此涡束外的速度与半径成反比。若涡束的半径 ro→0，则成为一条涡线， 这样的流动称为点涡。但当 r。→0 时，vθ→∞，所以涡点是一个奇点。 点涡的速度势和流函数分别为 当Γ>0 时，环流为反时针方向，如图 5—13 所示；当Γ<0 时，环流为顺时 针方向。 点涡的等势线簇是经过涡点的放射线，而流线簇是同心圆，而且除涡点外， 整个平面上都是有势流动。 设涡束的半径为 ro，涡束边缘上的速度为 0 0 2 r v p G = ,压强为 p0; r→∞；时的 速度显然为零，而压强为 P∞。代人伯努里方程，得涡束外区域内的压强分 布为