(1)机地选擇一个子空间。这些子空间的划分是自适 应镎卡洛方法程序坛行第一阶段自动调蕘子区间的 界得到的。 2)在这个子空间内随机地抽取一个事例样本,并计算 该事例的权宜w。该权量定义为对于该事例參教的微 分可值与在该子空间内的最大微分微面值之比 3)采用會选法选择事例:取[0,1上的均勻分布随机 数:,如果s,该事例被接受;反之,该事创被會弃。 (4)复上面(1)一(3),直到获得所帶要的事例数。 换胤相对论量子力学理论,总微面可以褒示为 M为籀述过程的矩阵元平方,与过程墩生相关的动力学机制则 包含在其中;p为相空间度,它是动学变量的函薮。积分 是对所有的动哟变量构熾的空间γ进行的。不变矩阵元平方 M显与微分氰面相关。 在被积函数的峰值兮性很强的情况下,采用这种具有自动 调蓬子迩间边界的自垽疝象兮卡洛抽祥的事例产生器往往不 是很有放。因而我们只好寡先要对矩阵元平方的函教兮性有所 了解,以更合理地划分子空间。当矩阵元平方的峰数不多时, 依函教的兮性来划分子区间可能不太困难,卫是如果峰教很 时,要这样儆就很困难。我们有时采用将积分变量作变量代换。步骤： （1） 随机地选择一个子空间。这些子空间的划分是自适 应蒙特卡洛方法程序运行第一阶段自动调整子区间的边 界得到的。 （2） 在这个子空间内随机地抽取一个事例样本，并计算 该事例的权重 。该权重定义为对应于该事例参数的微 分截面值与在该子空间内的最大微分截面值之比。 w （3） 采用舍选法选择事例：取[0，1]上的均匀分布随机 数ξ，如果ξ ≤ w，该事例被接受；反之，该事例被舍弃。 （4） 重复上面（1）—（3），直到获得所需要的事例数。 按照相对论量子力学理论，总截面可以表示为 σ = ρdv ∫M M 为描述过程的矩阵元平方，与过程发生相关的动力学机制则 包含在其中；ρ 为相空间密度，它是运动学变量的函数。积分 是对所有的运动学变量构成的空间 进行的。不变矩阵元平方 显然与微分截面相关。 v M 在被积函数的峰值特性很强的情况下，采用这种具有自动 调整子空间边界的自适应蒙特卡洛抽样的事例产生器往往不 是很有效。因而我们只好事先要对矩阵元平方的函数特性有所 了解，以便更合理地划分子空间。当矩阵元平方的峰数不多时， 依函数的特性来划分子区间可能不太困难，但是如果峰数很多 时，要这样做就很困难。我们有时采用将积分变量作变量代换