Vol.20 No.3 曹兵等：顶形变量对再结晶晶界反常硼偏聚的影响 ·271· 以看到随着晶界运动速度的增加，晶界的平均偏聚量明显增加. 3.2再结晶过程运动晶界上的硼偏聚 迄今为止，溶质原子与运动晶界相互作用的理论是Cahn"),Lucke4.1的溶质拖拽理 论，但它不能解释溶质在运动晶界上的非平衡富集现象.为了说明这种反常现象，章三红等提 出了运动晶界展宽模型 此模型认为溶质原子在运动晶界上的非平衡偏聚是与运动品界的结构有关的.再结品 时，晶界不断向前运动，位错不断地进入晶界而湮灭，由于湮灭需要时间，当晶界运动速度一 定时，新进入品界的位错与已进人晶界的位错的消失将逐步达到动态平衡，从而使晶界运动 过程中一直保持一定数目的外来位错，这些位错产生的畸变将使这种晶界具有比正常晶界更 大的宽度，晶界增宽，使溶质偏聚区域增大，运动品界上总的偏聚量明显比静止晶界大， 本实验中由于预变形量加大，使变形区的位错密度增加，同时也造成再结品速度加快，晶 界运动速度增加；这样单位时间进人晶界的位错数量也大大增加，这两者都会造成运动晶 界实际宽度加大，本实验结果与晶界展宽模型的预期一致， 4 结论 (I)利用二次压缩法测量了Fe-Ni合金1000℃下形变40%和10%后保温时的软化率曲 线，并用半定量的方法估算了经不同变形高温再结晶过程中，新晶粒长大时，晶界运动的速度 变化. (2)合金再结晶过程中新生晶粒运动的边界上有比原始晶界高得多的硼偏聚，当预应变 量增加时，运动晶界的偏聚程度明显提高，当再结品结束，新品粒相遇，晶界移动受阻或停止 时，新晶界偏聚量逐步下降，以至消失， (3)半定量法测定结果表明，不同预变形后，移动新晶界的峰值偏聚比K随预应变量加 大而增加，它与再结晶晶界移动速度有关，这些结果与运动晶界展宽模型的预测一致， 参考文献 I Williams T M,Stoneham A M,Harries D R.Segregation of Boron to Grain Boundaries in Solu- tion-Treated Type 316.Metal Sei,1979,14:10 2贺信莱，褚幼义，唐立，周振新，柯俊，等温过程中奥氏体晶界硼偏聚的非平衡特征，金属学报，1987， A291:23 3 Kasen M B.Some Observations on Boundary Segregation During Grain Growth Annealing of Ultra- purity Aluminum.Acta Metall.1972,20:105 4 Kasen M B.Solute Segregation and Boundary Structural Change During Grain Growth.Acta Metall. 1983,31:483 5 He X L,Jahazi M D,Jonas J J.The Non-equilibrium Segregation of Boron During the Recrysta llization of Nb-treated Hsla Steels.Acta Metall.1991.39:2295 6 Zhang S H.He X L,Ko T.Boron Segregation in Fe-3%Si During Cooling.J Metal Sci.1994.29: 2633 7 Zhang S H.He X L,Ko T.Non-equilibrium Segregation of Solute to Grain Boundary.J Metal1994. 29:2655