波一导 V2E=-k2E(1)V2H=-k2H(2) 式中k=O√/=0/v,沿z轴传播的通解为 E(x,y, z)=E(x, y)e =; H(, 3, 2)=H(,yer= 代入式(1)、(2),得到波动方程 VfE(x, y+kcE(x,y)=0 ViH(x, y)+kcH(x,y)=0 式中 k2=k2+y2 —横向拉普拉斯算子。 「返回「上页「下页第 八 章 波 导 (1) 2 2 E  E   = −k (2) 2 2 H  H   = −k 式中 k =  = / v ，沿 z 轴传播的通解为 E (x, y,z) = E (x, y)e − z ； z H x y z H x y − ( , , ) = ( , )e   代入式（1)、(2），得到波动方程 ( , ) ( , ) 0 2 2 t E x y + kc E x y = ( , ) ( , ) 0 2 2 t H x y + kc H x y = , —横向拉普拉斯算子。 2 2 2 k = k + c 2 2 2 2 2 x y t   +    = 式中 返 回 上 页 下 页