四、分析解应用范围的推广及讨论 1、推广范围 1)对物体被冷却的情况也适用： 2)也适于一侧绝热，另一侧为第三类边界条件的厚为δ的平板： 3)当固体表面与流体间的表面传热系数h→∞时，即表面换热热阻→0时， 所以五→时分析解就是固体表面温度发生一突然变化然后保持不变时的解， 即第一类边界条件的解。 2、讨论Bi与Fo对温度场的影响： 1)傅立叶数Fo: 由(3-10)、(3-13)式及诺模图可知：物体中各点的过余温度随时间τ的 增加而减小：而Fo与成正比，所以物体中各点过余温度亦随Fo的增大而 减小。 2)毕渥数Bi Bi对温度的影响从以下两方面分析： 一方面，从教材图3一6可知，F0相同时，Bi越大，8m/品越小。因 为，B越大，意味着固体表面的换热条件越强，导致物体的中心温度越迅速地 接近周围介质的温度：当Bi→∞时，意味着在过程开始瞬间物体表面温度就达 到介质温度，物体中心温度变化最快，所以在诺模图中1B=0时的线就是壁面 温度保持恒定的第一类边界条件的解。 另一方面B的大小决定于物体内部温度的扯平程度。如：对于平板，从诺 模图3一7中可知： 1 当>10（即B<0.1)时，截面上的过余温度差小于5% 当Bi下限一直推到0.01时，其分析解与集总参数法的解相差极微。 综上可得如下结论：介质温度恒定的第三类边界条件下的分析解：当B →∞时，转化为第一类边界条件下的解，B→0时，则与集总参数法的解相同。四、分析解应用范围的推广及讨论 1 、推广范围 1 ）对物体被冷却的情况也适用； 2 ）也适于一侧绝热，另一侧为第三类边界条件的厚为 δ 的平板； 3 ）当固体表面与流体间的表面传热系数 h 时，即表面换热热阻 0 时， 所以 时分析解就是固体表面温度发生一突然变化然后保持不变时的解， 即第一类边界条件的解。 2 、讨论 Bi 与 Fo 对温度场的影响： 1 ）傅立叶数 Fo ： 由 (3-10) 、 (3-13) 式及诺模图可知：物体中各点的过余温度随时间 τ 的 增加而减小；而 Fo 与 成正比，所以物体中各点过余温度亦随 Fo 的增大而 减小。 2 ）毕渥数 Bi Bi 对温度的影响从以下两方面分析： 一方面，从教材图 3 — 6 可知， Fo 相同时， Bi 越大， 越小。因 为， Bi 越大，意味着固体表面的换热条件越强，导致物体的中心温度越迅速地 接近周围介质的温度；当 Bi 时，意味着在过程开始瞬间物体表面温度就达 到介质温度，物体中心温度变化最快，所以在诺模图中 1/Bi=0 时的线就是壁面 温度保持恒定的第一类边界条件的解。 另一方面 Bi 的大小决定于物体内部温度的扯平程度。如：对于平板，从诺 模图 3 — 7 中可知： 当 >10 （即 Bi<0.1 ）时，截面上的过余温度差小于 5 % 当 Bi 下限一直推到 0.01 时，其分析解与集总参数法的解相差极微。 综上可得如下结论：介质温度恒定的第三类边界条件下的分析解；当 Bi 时，转化为第一类边界条件下的解， Bi 0 时，则与集总参数法的解相同