以上几种方法均能将电感中的磁场能量逐渐地消耗在电阻上或者延长电路 电流变化的时间,起到抑制过电压的作用。图13-5(a)中所表示的方法其缺 点是在正常工作时,附加电阻有功率损耗。图13-5(b)中的情况在正常工作 时电容充电达到电源电势,在附加电阻上没有功率消耗。图13-5(c)所示情 况在正常工作时二极管的反向电流很小,其上的功率损耗亦很小 第三节交流电弧及其熄灭 、电弧的伏安特性 交流电弧与直流电弧有所不同,交流电流的瞬时值随时间变化,每周期内有 两次过零点。电流经过零点时,弧隙的输人能量等于零,电弧温度下降,电弧自 然熄灭。而后随着电压和电流的变化,电弧重新燃烧。因此,交流电弧的燃烧, 实际上就是电弧的点燃、熄灭周而复始的过程。这个特点也反映在它的伏安特性 中 图13-6为交流电弧在一周内的伏安特性。图中箭头方向表示了电流变化和 方向。从O点开始,因电弧还未产生,所以随着电压的增加只有小量的由阴极 发射产生的电流。到A点时电弧点燃,再随着电流的增大,电弧电阻减小,电 弧压降也下降,直到B点,此时弧电流达到峰值。在B点后随着电流的减小, 弧电阻增加,电弧压降上升。变化到C点时,电弧电流趋近于零,电压达到熄 弧电压,电弧熄灭。当电流过零点后,在第三象限重复上述规律。显然,由于热 惯性作用,电弧电阻的变化总是滞后于电流的变化,因此,交流电弧的伏安特性 为动特性。 图13-6交流电弧的伏安特性以上几种方法均能将电感中的磁场能量逐渐地消耗在电阻上或者延长电路 电流变化的时间，起到抑制过电压的作用。图 13—5（a）中所表示的方法其缺 点是在正常工作时，附加电阻有功率损耗。图 13－5（b）中的情况在正常工作 时电容充电达到电源电势，在附加电阻上没有功率消耗。图 13—5（c）所示情 况在正常工作时二极管的反向电流很小，其上的功率损耗亦很小。 第三节 交流电弧及其熄灭 一、电弧的伏安特性 交流电弧与直流电弧有所不同，交流电流的瞬时值随时间变化，每周期内有 两次过零点。电流经过零点时，弧隙的输人能量等于零，电弧温度下降，电弧自 然熄灭。而后随着电压和电流的变化，电弧重新燃烧。因此，交流电弧的燃烧， 实际上就是电弧的点燃、熄灭周而复始的过程。这个特点也反映在它的伏安特性 中。 图 13—6 为交流电弧在一周内的伏安特性。图中箭头方向表示了电流变化和 方向。从 O 点开始，因电弧还未产生，所以随着电压的增加只有小量的由阴极 发射产生的电流。到 A 点时电弧点燃，再随着电流的增大，电弧电阻减小，电 弧压降也下降，直到 B 点，此时弧电流达到峰值。在 B 点后随着电流的减小， 弧电阻增加，电弧压降上升。变化到 C 点时，电弧电流趋近于零，电压达到熄 弧电压，电弧熄灭。当电流过零点后，在第三象限重复上述规律。显然，由于热 惯性作用，电弧电阻的变化总是滞后于电流的变化，因此，交流电弧的伏安特性 为动特性。 图 13—6 交流电弧的伏安特性