上=骨。可以看出，铁磁材料的磁号率不是常数。而是随H变化而变化的物理量，即 4=f(H),为非线性函数。当H由 0增加时，4也 逐步增加，然 后达到一最大 值。当H 图2 图3 再增加时，由于磁感应强度达到饱和，“开始急剧减小。μ随H变化曲线如图3所示。磁 导率“非常高是铁磁材料的主要特性，也是铁磁材料用途广泛的主要原因之一。 由于铁磁材料磁化过程的不可逆性及具有剩磁的特点，在测定磁化曲线和磁滞回线 时，首先必须将铁磁材料退磁，以保证外加磁场0时，B=0:其次，磁化电流在实验 过程中只允许单调增加或减少，不可时增时减。 在理论上，要消除剩磁B,只需通一反方向磁化电流，使外加磁场正好等于铁磁材料 的矫顽磁力就行。实际上，矫顽磁力的大小通常并不知道，因此无法确定退磁电流的大小 我们从磁滞回线得到启示：如果使铁磁材料磁化达到饱和，然后不断改变磁化电流的方向 与此同时逐渐减小磁化电流，以至于零，那末该材料磁化过程就是一连串逐渐缩小最终趋 于原点的环状曲线。当H减小到零时，B也降为零，达到完全退磁。 实验表明，经过多次反复磁化后，B一H的量值关系形成一个稳定的闭合的“磁滞回 线”。通常以这条曲线来表示该材料的磁化性质。这种反复磁化的过程称为“磁锻炼”。本 实验使用交变电流，所以每个状态都是经过充分的“磁锻炼”，随 时可以获得磁滞回线。 在测量基本磁化曲线时，每个磁化状态都要经过充分的“磁 锻炼”。否则，得到的B-H曲线即为起始磁化曲线，两者不可混淆。 2、磁滞损耗 当铁磁材料沿着磁滞回线经历磁化→去磁→反向磁化→反向 磁化的循环过程中，由于磁滞效应，要消耗额外的能量，并且以 热量的形式消耗掉。这部分因磁滞效应而消耗的能量，叫磁滞损耗 图 33 H B  = 。可以看出，铁磁材料的磁导率不是常数，而是随 H 变化而变化的物理量，即  = f (H) ，为非线性函数。当 H 由 0 增加时，μ 也 逐步增加，然 后达到一最大 值。当 H 图 2 图 3 再增加时，由于磁感应强度达到饱和，μ 开始急剧减小。μ 随 H 变化曲线如图 3 所示。磁 导率 μ 非常高是铁磁材料的主要特性，也是铁磁材料用途广泛的主要原因之一。 由于铁磁材料磁化过程的不可逆性及具有剩磁的特点，在测定磁化曲线和磁滞回线 时，首先必须将铁磁材料退磁，以保 证外加磁场 H=0 时，B=0；其次，磁化电流在实验 过程中只允许单调增加或减少，不可时增时减。 在理论上，要消除剩磁 Br，只需通一反方向磁化电流，使外加磁场正好等于铁磁材料 的矫顽磁力就行。实际上，矫顽磁力的大小通常并不知道，因此无法确定退磁电流的大小。 我们从磁滞回线得到启示：如果使铁磁材料磁化达到饱和，然后不断改变磁化电流的方向， 与此同时逐渐减小磁化电流，以至于零，那末该材料磁化过程就是一连串逐渐缩小最终趋 于原点的环状曲线。当 H 减小到零时，B 也降为零，达到完全退磁。 实验表明，经过多次反复磁化后， B − H 的量值关系形成一个稳定的闭合的“磁滞回 线”。通常以这条曲线来表示该材料的磁化性质。这种反复磁化的过程称为“磁锻炼”。本 实验使用交变电流，所以每个状态都是经过充分的“磁锻炼”，随 时可以获得磁滞回线。 在测量基本磁化曲线时，每个磁化状态都要经过充分的“磁 锻炼”。否则，得到的 B-H 曲线即为起始磁化曲线，两者不可混淆。 2、磁滞损耗 当铁磁材料沿着磁滞回线经历磁化→去磁→反向磁化→反向 磁化的循环过程中，由于磁滞效应，要消耗额外的能量，并且以 热量的形式消耗掉。这部分因磁滞效应而消耗的能量，叫磁滞损耗 图 4