加，相对介电常数ε一直在增大，但是正极材料的介电损耗因子ε和损耗正切 角an6的变化趋势分为两个阶段，先增大后减小。在前期随着表观密度的增加 正极材料中的空气含量减少，正极材料的含量增加，所以ε，和ans增大，在密 度大于1.484gcm后，介电损耗因子g和损耗正切角ans开始降低，据分析， 可能因为密度增大后，正极材料被压的过于结实，不利于粒子之间的移动，使 得微波转化为热量的能力降低。因此密度为1.484gcm时，是亚极材料最好的 吸波密度。 通过图3所示介电装置在2450MHz下测量了正极粉末安升温过程中的介电 参数，包括介电常数（g)，介电损耗因子（) 天损耗角正切系数（an6。 并通过计算获得穿透深度(D。),结果如图 za) 2 Dp (m) 20 300400 Tesperature/C Tenperature/C 图6正极材料在2450MHz微波辐射下的介电性能 (a)相对介电常数(E,)：)介电损耗因子(e,):(c)损耗正切角(an6: (d)穿透深度(D,) Fig.6 The dielectric properties of cathode material under 2450 MHz microwave radiation (a)relative dielectric constant();(b)dielectric loss factor();(c)loss tangent angle( tan (d)Penetration depth(D)加，相对介电常数Ɛr '一直在增大，但是正极材料的介电损耗因子Ɛr ' '和损耗正切 角tan δ的变化趋势分为两个阶段，先增大后减小。在前期随着表观密度的增加 正极材料中的空气含量减少，正极材料的含量增加，所以Ɛr ' '和tan δ 增大，在密 度大于 1.484g/cm3后，介电损耗因子Ɛr ' '和损耗正切角tan δ 开始降低，据分析， 可能因为密度增大后，正极材料被压的过于结实，不利于粒子之间的移动，使 得微波转化为热量的能力降低。因此密度为 1.484g/cm3时，是正极材料最好的 吸波密度。 通过图 3 所示介电装置在 2450 MHz 下测量了正极粉末在升温过程中的介电 参数，包括介电常数（Ɛr '），介电损耗因子（Ɛr ' '），损耗角正切系数（tan δ ）。 并通过计算获得穿透深度（Dp），结果如图 6 所示。 0 100 200 300 400 500 600 700 0 2 4 6 8 10 12 0 100 200 300 400 500 600 700 0.0 0.5 1.0 1.5 2.0 2.5 0 100 200 300 400 500 600 700 0.00 0.05 0.10 0.15 0.20 0.25 0 100 200 300 400 500 600 700 0.00 0.05 0.10 (b) D er ielectric constant(e )/(F/M) Temperature/℃ ' (a) D e ielectric loss factor(e )/(F/M) r '' (c) loss tangent angle(tand)/(F/M) Temperature/℃ tand (d) Penetration depth(Dp)/m Temperature/℃ Dp (m) Temperature/℃ 图 6 正极材料在 2450 MHz 微波辐射下的介电性能 （a）相对介电常数（Ɛr ' ）；（b）介电损耗因子（Ɛr ' '）；（c）损耗正切角（ tan δ ）； （d）穿透深度（Dp） Fig.6 The dielectric properties of cathode material under 2450 MHz microwave radiation (a) relative dielectric constant ( Ɛr ' ); (b) dielectric loss factor ( Ɛr ' ' ); (c) loss tangent angle ( tan δ ); (d) Penetration depth (Dp ) 录用稿件，非最终出版稿