工作原理 利用弹簧管在内外压差作用下产生变形,从而拨动指针转动来指示工质与环境间的压差 温度及热力学第零定律 设想有两个热力系,最初都处于平衡态。将它们接触后将会怎样呢? 热力学第零定律是由经验得到的结果不可能从其它定律中推导出来。 举个例,假如有三个球队A,B,C,A和B打成1:1,而A与C踢成2:2,当B和C比赛时并 不能说它们就能打成平手,有可能B获胜或C获胜也可能两对打平。这同热力学第零定律相 同,是由经验得出的,而不可能从某个定律中推导出来 温度标尺 *概念:对温度进行定量度量,表示温度高低的尺度称为温度标,简称温标 *理论基础:热力学第零定律 *原理:物体的温度用温度计测量。当温度计与被测系统接触时,若二者不处于热平衡,则 将引起温度计中测温物质状态变化,直至二者达到热平衡时为止。这样,可利用测温物质在 两系统相互作用中所引起的某种特性变化,将被测系统温度显示出来 *摄氏温标:在1个标准大气压下,水的冰点为0度,汽点为100度,其间分为100个分度的 温度称为摄氏温度,用t表示,单位为°C *理想气体温标:取水的三相点的温度为0度,零点取三相点温度以下273.16度处,而在零 度与三相点温度间取273.16个分度,所得到的温度标尺为理想气体温度标尺,用T表示, 单位为 *两者的关系:t=T-27315 第四节状态方程式、状态参数坐标图 状态公理 热力系状态用状态参数来描述,决定平衡热力系状态独立变量的数目等于热力系与外 界交换能量的各种方式的总数。对于组成一定的闭系,与外界相互作用除表现为各种形式 的功交换外,还可能交换热量,因此,对于组成一定的闭系的给定平衡状态而言,可用n+1 个独立的状态参数限定,其中n是系统可能有的准静功形式的数目,1是考虑热交换 简单可压缩系统平衡状态参数为(n+1=1+1=)2个。 纯物质的状态方程 *纯物质:组成是同一的,化学结构是处处一致的物质 *纯物质的状态方程: 各种物质具有不同的状态方程式,是物质个性的体现 状态参数坐标图 对于简单可压缩平衡热力系,可用任意两个独立状态参数组成二维平面坐标系,即为热力 状态坐标系。图中任意一点代表某一确定的平衡状态 只有平衡状态才能在状态坐标图上用点来表示。 第五节热力工程及热力循环 热力系处于平衡态时,一切不平衡势都不存在,因而其平衡态不会发生改变。但当热力系所 处的条件变化后,热力系会在不平衡势的推动下发生连续变化,这就是热力学过程,简称热工作原理 利用弹簧管在内外压差作用下产生变形，从而拨动指针转动来指示工质与环境间的压差。 温度及热力学第零定律 设想有两个热力系，最初都处于平衡态。将它们接触后将会怎样呢？ 热力学第零定律是由经验得到的结果不可能从其它定律中推导出来。 举个例，假如有三个球队 A，B，C，A 和 B 打成 1:1，而 A 与 C 踢成 2:2，当 B 和 C 比赛时并 不能说它们就能打成平手，有可能 B 获胜或 C 获胜也可能两对打平。这同热力学第零定律相 同，是由经验得出的，而不可能从某个定律中推导出来。 温度标尺 *概念：对温度进行定量度量，表示温度高低的尺度称为温度标，简称温标。 *理论基础：热力学第零定律 *原理：物体的温度用温度计测量。当温度计与被测系统接触时，若二者不处于热平衡，则 将引起温度计中测温物质状态变化，直至二者达到热平衡时为止。这样，可利用测温物质在 两系统相互作用中所引起的某种特性变化，将被测系统温度显示出来。 *摄氏温标：在1个标准大气压下，水的冰点为0度，汽点为100度，其间分为100个分度的 温度称为摄氏温度，用t表示，单位为°C。 *理想气体温标：取水的三相点的温度为0度，零点取三相点温度以下273.16度处，而在零 度与三相点温度间取273.16个分度，所得到的温度标尺为理想气体温度标尺，用T表示， 单位为K。 *两者的关系：t＝T－273.15 第四节 状态方程式、状态参数坐标图 状态公理 热力系状态用状态参数来描述，决定平衡热力系状态独立变量的数目等于热力系与外 界交换能量的各种方式的总数。对于组成一定的闭系，与外界相互作用除表现为各种形式 的功交换外，还可能交换热量，因此，对于组成一定的闭系的给定平衡状态而言，可用n+1 个独立的状态参数限定,其中n是系统可能有的准静功形式的数目,1是考虑热交换。 简单可压缩系统平衡状态参数为（n+1=1+1=）2个。 纯物质的状态方程 *纯物质：组成是同一的，化学结构是处处一致的物质。 *纯物质的状态方程： 各种物质具有不同的状态方程式，是物质个性的体现。 状态参数坐标图 对于简单可压缩平衡热力系，可用任意两个独立状态参数组成二维平面坐标系，即为热力 状态坐标系。图中任意一点代表某一确定的平衡状态。 只有平衡状态才能在状态坐标图上用点来表示。 第五节 热力工程及热力循环 热力系处于平衡态时，一切不平衡势都不存在，因而其平衡态不会发生改变。但当热力系所 处的条件变化后，热力系会在不平衡势的推动下发生连续变化，这就是热力学过程，简称热