混合粘度:①不缔合混合液体lgHm=∑ x log u1(x摩尔分率) ②低压下混合气体 Hn=∑yHM∑ (y摩尔分率,M分子量) 第二节流体静力学方程 、静力学基本方程: 方向→与作用面垂直 静压力各方向作用于一点的静压力相同 同一水平面各点静压力相等(均一流体) 对于Z方向微元 PA=(p+dp)a+pgAdz 中+pg==0 不可压缩液体: p=const, p/p+g==const p1=p2+p8g(22-Z1) 1、不可压缩流体 条件:2、静止 3、单一连续流体 结论:∫单一流体连续时→同一水平面静压力相等 间断、非单一流体→逐段传递压力关系 流体静力学方程的应用 1、压差计 P,+PBgh=p2+ Pagh,+p,gR P,-p,=(P,-PB)gR 若pa≈0 p-p,=p,Rg 微差压差计 △p=△PgR ①D:d=10:1 ②p与p很接近 R很大时,液面相似4 混合粘度：①不缔合混合液体 log log m i i   =x ( i x摩尔分率 ) ②低压下混合气体 1 1 2 2 / m i i i i i   ＝  y M y M ( i i y M 摩尔分率， 分子量) 第二节 流体静力学方程 一、静力学基本方程： 方向→与作用面垂直 静压力 各方向作用于一点的静压力相同 同一水平面各点静压力相等（均一流体） 对于 Z 方向微元： ( ) 0 pA p dp A gAdz dp gdz   = + + + = 不可压缩液体： 1 2 2 1 . / . ( ) const p gz const p p g Z Z    = + = = + − ， 1、不可压缩流体 条件： 2、静止 3、单一连续流体 结论： 单一流体连续时→同一水平面静压力相等 间断、非单一流体→逐段传递压力关系 二、流体静力学方程的应用： 1、压差计： 1 1 2 2 1 2 1 2 ( ) 0 B B A A B B A p gh p gh gR p p gR p p Rg        + + + − = −  − = ＝ 若 微差压差计 p gR =  ① D d: 10:1 = ②   c A 与 很接近 R 很大时，液面相似