疏作用使液体折射率减小，而压缩作用使液体折射率增大。在距离等于波长Λ的两点，液 体的密度相同，折射率也相等，如图20-2所示。 单色平行光λ沿着垂直于超声波传播方向通过上述液体时，因折射率的周期变化使光 波的波阵面产生光 ,经透镜聚焦出现衍射条 行光通过透射 (宽度为·)，槽中的液体就相当于一个衍射光栅。图中行波的波长A相当于光栅常数。当 满足声光喇曼一奈斯衍射条件：2入1Λ2<1时，这种衍射相似于平面光栅衍射。 由衍射原理知，若相邻两缝的衍射光到达，方向场点的路程差为波长的整数倍时，N 条缝的衍射光在场点同相叠加，呈现主级强。 Asin=k(k=0,士1，+2，±3.) 式中入为入射光波波长：k为衍射级次，A为超声波波长：中：为零级与k级间夹角。 在调好的分光计上，由单色光源和平行光管中的会聚透镜(L)与可调狭缝S组成平 行光系统，如图20-3所示： PZT L2 图20-2在1和+T2(T为超声振动周期)两时刻振幅y, 图20-3WSG-1超声光仪衍射光路图 液体疏密分布和折射率n的变化 让光束垂直通过装有锆钛酸铅陶瓷片（或称PZT晶片）的液槽，在玻璃槽的另一侧， 用自准直望远镜中的物镜(L)和测微目镜组成测微望远系统。若振荡器使PZT晶片发生 超声振动，形成稳定的驻波，从测微目镜即可观察到衍射光谱。从图203中可以看出，当 中：很小时，有：疏作用使液体折射率减小，而压缩作用使液体折射率增大。在距离等于波长  的两点，液 体的密度相同，折射率也相等，如图 20-2 所示。 单色平行光λ沿着垂直于超声波传播方向通过上述液体时，因折射率的周期变化使光 波的波阵面产生了相应的位相差，经透镜聚焦出现衍射条纹。这种现象与平行光通过透射 光栅的情形相似。因为超声波的波长很短，只要盛装液体的液体槽的宽度能够维持平面波 （宽度为ι），槽中的液体就相当于一个衍射光栅。图中行波的波长  相当于光栅常数。当 满足声光喇曼－奈斯衍射条件：2πλι/ 2  <<1 时，这种衍射相似于平面光栅衍射.。 由衍射原理知，若相邻两缝的衍射光到达¢k 方向场点的路程差为波长的整数倍时，N 条缝的衍射光在场点同相叠加，呈现主级强。 式中  为入射光波波长；k 为衍射级次， 为超声波波长；φk为零级与 k 级间夹角。 在调好的分光计上，由单色光源和平行光管中的会聚透镜（L1）与可调狭缝 S 组成平 行光系统，如图 20-3 所示： y 疏 密 反 射 板 y t n n0 nmax nmin nmax 反 射 板 n n0 nmin nmax nmin 密 疏 密 疏 密 密 疏 疏 t+T/2 f k S L1 L2 PZT φ 图 20-2 在 t 和 t+T/2(T 为超声振动周期)两时刻振幅 y， 图 20-3 WSG-I 超声光栅仪衍射光路图 液体疏密分布和折射率 n 的变化 让光束垂直通过装有锆钛酸铅陶瓷片（或称 PZT 晶片）的液槽，在玻璃槽的另一侧， 用自准直望远镜中的物镜（L2）和测微目镜组成测微望远系统。若振荡器使 PZT 晶片发生 超声振动，形成稳定的驻波，从测微目镜即可观察到衍射光谱。从图 20-3 中可以看出，当 φk 很小时，有： sin = k (k = 0,1,2,3)  k  lk