在入射场的作用下，接收天线上的电流分布为（☑），假设 电流初相为零，则接收天线从入射场中吸收的功率p=-(Z) 由上述分析得整个天线吸收的功率为 p-(=)eEI(=)eo d 式中，因子e jkzcos0是入射场到达天线上各元段的波程差。这 说明接收天线有方向性。 根据电磁场的边值理论，天线在接收状态下的电流分布应 和发射时相同。因此假设接收天线的电流分布为 I(☑=Im sink(-lz 则接收功率为： STE A.J.YUE 西安电子科技大学通信工程学院 STE_A.J.YUE 西安电子科技大学通信工程学院 4 在入射场的作用下, 接收天线上的电流分布为I(z), 假设 电流初相为零, 则接收天线从入射场中吸收的功率 由上述分析得整个天线吸收的功率为 dp  I(Z) P I z e E I z e dz l l jkz Z l l jkz          cos cos ( ) ( ) 式中, 因子e jkzcosθ 是入射场到达天线上各元段的波程差。这 说明接收天线有方向性。 根据电磁场的边值理论, 天线在接收状态下的电流分布应 和发射时相同。 因此假设接收天线的电流分布为 I(z)=Im sink(l-|z|) 则接收功率为：