版权所有:成都信息工程学院大气科学系李国平(教授)2005年8月 即6=x=2(=元为惯性运动周期,可用来判别大气运动的定常性和快慢性 55、涡度方程的准地转近似:简化涡度方程时,涡度和涡度平流的风采用地转风近似,但 其水平散度项只能用实际风计算。准地转涡度方程为 2=-V(;+)-/V,或 Or- V(c +f) 其中V Vφ o 56、第一类准地转运动:出现的条件:S<R或RR~1,即为中纬度大尺度运动或水平尺 度小于地球半径的大气长波,运动具有显著的涡旋性质。 57、第二类准地转运动:出现的条件:R。<S~1或RR<1,即为中纬度行星尺度运动或伯 格近似下的超长波运动,运动具有准定常性质。 58、半地转近似:又称地转动量近似(GM近似),即平流项中被平流的量采用地转风近似, 而平流的风场是非地转风。 59、泰勒柱:在均匀、无辐散的正压大气中,作缓慢的定常运动的空气柱其运动特点是 维(准水平)的。 60、微扰法:又称小扰动法。是一种将非线性方程组线性化,从而可求得线性波动解的方 61'、正交模方法:应用标准的数学方法寻求线性化方程组的波动特解的方法,又称标准波 型法或单波解方法。 62、非弹性近似:又称滞弹性近似。即在连续方程中忽略项,则连续方程类似于不可 压形式;在垂直运动方程中保留与g有关的p,则考虑浮力的作用。 63、 Boussinesq近似:在大气运动方程组中,对不同方程中与密度有关的项采取不同处理 的作法,即在运动的垂直尺度与对流层大气标高相比较小的条件下,在连续方程中略去 和1y2P项,则与不可压流体的连续方程完全相同:在垂直运动方程中,流体密度的变 化只考虑与g有关的项,即考虑浮力的作用;热力学方程中忽略?项,保留w项和项。 64、表面重力波:又称浅水波,国内多称重力外波。指处于大气上、下界面附近的气块,版权所有：成都信息工程学院 大气科学系 李国平（教授） 2005 年 8 月 6 即 0 0 1 1 ( i i f f τ ε τ τ τ == = 为惯性运动周期），可用来判别大气运动的定常性和快慢性。 55、涡度方程的准地转近似：简化涡度方程时，涡度和涡度平流的风采用地转风近似，但 其水平散度项只能用实际风计算。准地转涡度方程为 2 0 0 0 ( ) , ( ), , g g gg gg g g k V f fV V f V t t p ff ς ς ω φ φ ς ςς ∂ ∂ ∂ ×∇ ∇ = − ⋅∇ + − ∇⋅ = − ⋅∇ + = = ∂ ∂∂ G JJG JG JJG JJG 或 ＋ 其中 。 56、第一类准地转运动：出现的条件： 2 o oi S R RR < 或 ～1，即为中纬度大尺度运动或水平尺 度小于地球半径的大气长波，运动具有显著的涡旋性质。 57、第二类准地转运动：出现的条件：Ro < S～1 2 或 <1，即为中纬度行星尺度运动或伯 Ro i R 格近似下的超长波运动，运动具有准定常性质。 58、半地转近似：又称地转动量近似（GM 近似），即平流项中被平流的量采用地转风近似， 而平流的风场是非地转风。 59、泰勒柱：在均匀、无辐散的正压大气中，作缓慢的定常运动的空气柱其运动特点是二 维（准水平）的。 60、微扰法：又称小扰动法。是一种将非线性方程组线性化，从而可求得线性波动解的方 法。 61* 、正交模方法：应用标准的数学方法寻求线性化方程组的波动特解的方法，又称标准波 型法或单波解方法。 62、非弹性近似：又称滞弹性近似。即在连续方程中忽略 ' t ∂ρ ∂ 项，则连续方程类似于不可 压形式；在垂直运动方程中保留与 g 有关的 ' ρ ，则考虑浮力的作用。 63* 、Boussinesq 近似：在大气运动方程组中，对不同方程中与密度有关的项采取不同处理 的作法，即在运动的垂直尺度与对流层大气标高相比较小的条件下，在连续方程中略去 ' w t z ∂ ∂ ρ ρ ∂ ∂ 和 项，则与不可压流体的连续方程完全相同；在垂直运动方程中，流体密度的变 化只考虑与 g 有关的项，即考虑浮力的作用；热力学方程中忽略 ' p t ∂ ∂ 项，保留 w 项和 ' t ∂ρ ∂ 项。 64、表面重力波：又称浅水波，国内多称重力外波。指处于大气上、下界面附近的气块