·712 工程科学学报，第40卷，第6期 00102030403060708090比值 00102030405060708090比值 10 1.10 1.10 1.05 20 1.00 0.95 g 40 0.90 0.85 50 0.85 0.80 9 70 0.70 0.70 80 0.65 80 0.65 0.60 90 0.60 (c) 00102030405060708090比值 10 1.10 1.05 20 1.00 30 0.95 40 0.90 50 0.85 60 0.75 0.70 呢 0.65 % 0.60 图13不同应力状态下2=45°取向分布函数图中各取向品粒受到孪生和滑移的最大分力之比.(a)纯压缩（σ：=-1）：(b)受剪切和压 缩(cc.=1:2):(c)受剪切和压缩(a.ca=1:1) Fig.13 Ratio of the max force for twinning and max force for slip of each grain in45 ODF diagram under different stress states:(a)pure com- pression (=-1):(b)shear and compression (=1:2):(c)shear and compression (=1:1) 大分力之比（图13(b)和(c)),此时的应力张量矩 奥氏体，近100》和近110》取向奥氏体相变程度更 阵分别为Gm=000.5:000;0.50-1]、Gm= 大，近110〉取向相变程度最大 001:000;10-1].可以看出，随着切应力占 (4)晶粒形状及晶粒间反作用对相变程度的影 比的增大，某些110》甚至111〉取向奥氏体也可能 响表现为：具有有利取向的奥氏体，晶粒尺寸越大， 易孪生，发生马氏体相变，即此结果可以辅助解释本 受周围晶粒影响越小，越容易充分相变；若晶粒具有 实验中奥氏体相变的取向依赖性 有利取向且晶粒为长条状，其两侧晶粒难相变，则该 晶粒形状及晶粒间反作用也是影响相变程度的 晶粒相变将受到束缚：带有尖角的晶粒，变形时应力 重要因素，具有有利取向的奥氏体，晶粒尺寸越大， 集中难以释放，易发生相变 受周围晶粒影响越小，越容易充分相变；带有尖角的 当晶粒的李生分力大于滑移，但是其最大和次 奥氏体晶粒更容易产生应力集中且难以协调变形从 大的李生分力相差不大，可能导致在这两个方向李 而发生马氏体相变：若晶粒具有有利取向且晶粒为 生互相竞争，反而不易相变. 长条状，其两侧晶粒难相变，则该晶粒相变将受到束 (5)高速变形时体心马氏体多在晶界应力集中 缚：当晶粒的孪生分力大于滑移，但是其最大和次大 处产生，很少在晶粒内部大量产生.形态多为细片 的孪生分力相差不大，可能导致在这两个方向李生 状，变体选择强. 互相竞争，反而不易相变 参考文献 4结论 [1]Sugimoto K.Usui N,Kobayashi M,et al.Effects of volume frac- (1)与静态变形类似，在高速变形下，应力应变 tion and stability of retained austenite on ductility of TRIP-aided 水平、取向依赖性及晶粒间的相互作用共同影响 dual-phase steels.IS//Int,1992,32(12):1311 TRIP行为 Grassel O,Kriger L,Frommeyer G,et al.High strength Fe-Mn- (Al,Si)TRIP/TWIP steels development-properties-application. (2)晶粒所在位置应力应变水平越高，相变程 nt J Plast,2000,16(10H1):1391 度越大 B]Sakuma Y,Matlock D K,Krauss G.Intercritically annealed and (3)由于剪切应力的存在，相比于近111〉取向 isothermally transformed 0.15 Pet C steels containing 1.2 Pet Si-工程科学学报，第 40 卷，第 6 期 图 13 不同应力状态下 φ2 = 45°取向分布函数图中各取向晶粒受到孪生和滑移的最大分力之比 . ( a) 纯压缩( σzz = － 1) ; ( b) 受剪切和压 缩( σxz ∶ σzz = 1∶ 2) ; ( c) 受剪切和压缩( σxz ∶ σzz = 1∶ 1) Fig． 13 Ｒatio of the max force for twinning and max force for slip of each grain in φ2 = 45° ODF diagram under different stress states: ( a) pure com￾pression ( σzz = － 1) ; ( b) shear and compression ( σxz ∶ σzz = 1∶ 2) ; ( c) shear and compression ( σxz ∶ σzz = 1∶ 1) 大分力之比( 图 13( b) 和( c) ) ，此时的应力张量矩 阵分别为 G00 =［0 0 0. 5; 0 0 0; 0. 5 0 － 1］、G00 = ［0 0 1; 0 0 0; 1 0 － 1］． 可以看出，随着切应力占 比的增大，某些〈110〉甚至〈111〉取向奥氏体也可能 易孪生，发生马氏体相变，即此结果可以辅助解释本 实验中奥氏体相变的取向依赖性． 晶粒形状及晶粒间反作用也是影响相变程度的 重要因素，具有有利取向的奥氏体，晶粒尺寸越大， 受周围晶粒影响越小，越容易充分相变; 带有尖角的 奥氏体晶粒更容易产生应力集中且难以协调变形从 而发生马氏体相变; 若晶粒具有有利取向且晶粒为 长条状，其两侧晶粒难相变，则该晶粒相变将受到束 缚; 当晶粒的孪生分力大于滑移，但是其最大和次大 的孪生分力相差不大，可能导致在这两个方向孪生 互相竞争，反而不易相变． 4 结论 ( 1) 与静态变形类似，在高速变形下，应力应变 水平、取向依赖性及晶粒间的相互作用共同影响 TＲIP 行为． ( 2) 晶粒所在位置应力应变水平越高，相变程 度越大． ( 3) 由于剪切应力的存在，相比于近〈111〉取向 奥氏体，近〈100〉和近〈110〉取向奥氏体相变程度更 大，近〈110〉取向相变程度最大． ( 4) 晶粒形状及晶粒间反作用对相变程度的影 响表现为: 具有有利取向的奥氏体，晶粒尺寸越大， 受周围晶粒影响越小，越容易充分相变; 若晶粒具有 有利取向且晶粒为长条状，其两侧晶粒难相变，则该 晶粒相变将受到束缚; 带有尖角的晶粒，变形时应力 集中难以释放，易发生相变． 当晶粒的孪生分力大于滑移，但是其最大和次 大的孪生分力相差不大，可能导致在这两个方向孪 生互相竞争，反而不易相变． ( 5) 高速变形时体心马氏体多在晶界应力集中 处产生，很少在晶粒内部大量产生． 形态多为细片 状，变体选择强． 参 考 文 献 ［1］ Sugimoto K，Usui N，Kobayashi M，et al． Effects of volume frac￾tion and stability of retained austenite on ductility of TＲIP-aided dual-phase steels． ISIJ Int，1992，32( 12) : 1311 ［2］ Grssel O，Krüger L，Frommeyer G，et al． High strength Fe--Mn-- ( Al，Si) TＲIP /TWIP steels development-properties-application． Int J Plast，2000，16( 10-11) : 1391 ［3］ Sakuma Y，Matlock D K，Krauss G． Intercritically annealed and isothermally transformed 0. 15 Pct C steels containing 1. 2 Pct Si － · 217 ·