本章撰稿人:石名俊 式中出现的为相对介电常数,是一个无量纲量.而对于平板电容器而言,此时电容可以表示为 a EA E dd 其中A为电容器的极板的面积,d为两板的间距式中出现的E=Eo,称为绝对介电常数虽然可以通过实 验测得某种电介质的s或ε,但是我们还是希望知道其进一步的物理意义,具体地说就是与极化强度矢量 的联系.为此我们继续考虑电容器中的电介质这一简单模型,并且假设电介质布满电容器极板间的整个 空间,而且,假设在电场中介质里的每一个偶极子的极化方向都沿着电场方向,即p∥E.这样的话,极化 强度矢量可以简单地表示为P=四=mq,其中n为单位体积内的偶极子数目,q为偶极子中的正的或负的 电荷的电量的绝对值,l为由负电荷指向正电荷的方向矢量 图7-28 电磁学网上课件 本章撰稿人 石名俊 式中出现的ε r 为相对介电常数, 是一个无量纲量. 而对于平板电容器而言, 此时电容可以表示为 d A d A Cd rC r ε ε = ε = ε ≡ 0 0 (7.1.11) 其中 A 为电容器的极板的面积, d 为两板的间距. 式中出现的 称为绝对介电常数. 虽然可以通过实 验测得某种电介质的 或 , 但是我们还是希望知道其进一步的物理意义, 具体地说就是与极化强度矢量 的联系. 为此我们继续考虑电容器中的电介质这一简单模型, 并且假设电介质布满电容器极板间的整个 空间, 而且, 假设在电场中介质里的每一个偶极子的极化方向都沿着电场方向, 即 . 这样的话, 极化 强度矢量可以简单地表示为 , 其中 n 为单位体积内的偶极子数目, q 为偶极子中的正的或负的 电荷的电量的绝对值, l 为由负电荷指向正电荷的方向矢量. r ε ε ε = 0 r ε ε p // E P = np = nql 图 7-2