H不显含yy是循环坐标,因此有循环积分P,=(m+m2)j+m21cosg 另外还有能量积分:H P+"+m 2 p P m,gl cos=E m,+m2 sin p 【例4】电磁场中的粒子的运动 L=D mv2-eo+eA- v, p=mv+, i=l(p-eA,H=L(p-ea+eg aH 1 aH pa arP etc. 4.3.哈密顿正则方程的研究 1.拉格朗日方程在广义坐标的变换下形式不变。在正则变量的变换下,正则方程的形 式能否保持不变呢?由于广义坐标和广义动量的地位平等但不相同,问题比较复杂,留待下 节详细讨论。(正则变换) 2.哈密顿量的不确定性: 考虑两个等价的拉格朗日函数L,L1=AL+ df(a, 1) 两组同样的广义坐标:Q。=qn dh 但广义动量不同 ai pp dd aL x d 哈密顿量也不同 H=|∑P29n-L H*=∑P29-L -AL df pa 句→9(pq) H=∑(1-0) aH aH-0-oo=oH P P p 0Qa.-( 8q atiq Pn 0(c+(m||=4-pn+9) aH =4/M a-f ∑q a df dt aq aq 由此可见,在选定的广义坐标下,哈密顿函数也不是唯一确定的;但广义动量的定义必须与 哈密顿函数的选择相互配合。 3.非惯性参考系中的哈密顿函数和正则方程。8 H 不显含 y y, 是循环坐标,因此有循环积分 ( 1 2 2 ) cos y p m m y m l = + + 另外还有能量积分: ( ) 2 2 1 2 2 2 2 1 2 2 1 2cos cos 2 sin y y m m H p p p p m gl E m m m l l + = + − − = + 【例 4】电磁场中的粒子的运动 1 2 2 L mv e eA v = − + , p mv eA = + , ( ) 1 v p eA m = − , ( ) 1 2 2 H p eA e m = − + H q p H p q = = − ( ) ( ) 1 . x p eA v m e A p eA e p etc m x x − = − − + = − 4.3.哈密顿正则方程的研究 1.拉格朗日方程在广义坐标的变换下形式不变。在正则变量的变换下,正则方程的形 式能否保持不变呢?由于广义坐标和广义动量的地位平等但不相同,问题比较复杂,留待下 节详细讨论。(正则变换) 2.哈密顿量的不确定性: 考虑两个等价的拉格朗日函数 ( ) 1 , , df q t L L L dt = + 两组同样的广义坐标: Q q = 但广义动量不同: 1 , L L f f L p P p q q q q Q = = = + = + 哈密顿量也不同: ( ) ( ) 1 , , , , , * q q p q t Q Q P Q t f df f H p q L H P Q L p q L H q dt t → → = − = − = + − − = − * ( 0) H H p P p P = − 1 ( 0) H H q Q p p = − = = = * * 2 P P H H H f P Q Q q t q = − = − 2 1 P p q P H H H f p p q q q p q q q = + = − + − 2 d f f df f f P q P q P dt q q q q dt q q t = − + − = − + − = − + 由此可见,在选定的广义坐标下,哈密顿函数也不是唯一确定的;但广义动量的定义必须与 哈密顿函数的选择相互配合。 3.非惯性参考系中的哈密顿函数和正则方程