这就是均匀无损耗线路的性：能方程，即波动方程。 在此，我们讨论线路琴起始条件下的解。可用拉氏变换把式1-1和式1-2转换为常枚分 方程，即 dU(,s)=sLoI(@,s), (1-1n -dIa.s (1-2a) -=sCU(x,s)。 1 上两式对微分一次，并令0√示可得 dU8,s2=$U(c,s), (1-3) de -1,. (1-4) da? 式1-3的解为 0(,s)=U+(s)e:+0-(s)。 (1-5) 令-V台由式1-1a, =20*(s)。-0(s)e÷1 =I*(s)er+I(s)e0r。 (1-6 出拉氏变换中的延迟定理：x[Fser0]=f(t-t。)。它的意义是，若象函数F(s)乘 以因于c,则其原函数f()在时域中延迟时间r,即t=r。时刻的函数值才相当于t时刻 的函效值。 这样，式1-5和式1-6的原函数分别为 u(,=(-)+t（+) (1-5a ,)=(-）+(（+g） =2[w(-)-u(+)]。 (1-Ga) 以上两式是单相无损耗线上的电压和电流的达朗贝尔解。这一解答取电磁流动波的形 式。线路上任一点的电压，电流版形都虫前行波和反行波叠加而成。 有时，为了表达为某时刻的线路上电压、电流分布的形式，它们可改写为 u(花，t)=*(-t)+u(x+ut), (1-7) i(,)=2[u*(e-6)-u(红+t]。 (1-8) ·下而我们考察行波的物哩特性