2.能量方程 由于气体的密度很小,所以质量力可以忽略不计。气 体是一维定常流动,并令u=V,V==0,则欧拉运动微 分方程可写成 d dp dx lx 或 vav +-dp=o (7-9) 将式(7-9)沿流管(或流线)进行积分,得 常数 对于等熵流动,将等熵过程关系式=常数,代入上式 得完全气体一维定常等熵流动的能量方程为 常数 (7-10) 显然,这个方程只能用于可逆的绝热流动。2．能量方程 由于气体的密度很小，所以质量力可以忽略不计。气 体是一维定常流动，并令 ， ，则欧拉运动微 分方程可写成 或 （7-9） 将式（7-9）沿流管（或流线）进行积分，得 对于等熵流动，将等熵过程关系式 常数，代入上式， 得完全气体一维定常等熵流动的能量方程为 （7-10） 显然，这个方程只能用于可逆的绝热流动。 u =V v = w = 0 x p x V V d 1 d d d  = − d 0 1 VdV + p =   + = 常数 2 d 2 p V  =   p + = 常数 −1 2 2 p V   