·1848 工程科学学报，第39卷，第12期 204m 204m 图6标准退火后的光学显微组织.()6次循环热处理，单道次：(b)9次循环热处理，单道次：()6循环热处理，多道次：(d)9次循 环热处理，多道次 Fig.6 Optical microstructure after standard annealing treatment:(a)6 times and single pass;(b)9 times and single pass;(c)6 times and multi- ple pass:(d)9 times and multiple pass 部的位错密度要远小于未发生再结晶的晶粒.图6 的晶界.图7(a)中可以明显观察到α片层组织断裂 (c)、(d)由于变形量较大，故晶粒中畸变能也较大，位 球化较完全，存在少量高长径比的棒状α相，大部分 错密度含量也较高，所以其发生回复和静态再结晶的 为小长径比的短棒α相.由于一个B晶粒内的同一个 晶粒和数量要高于单道次压缩的6(a)和(b).随着变 片层α集束中的取向相近，因此在取向成像图中同一 形道次的增加，条状相更加瘦长，且其位向逐渐转 α集束中的不同片层具有相近的颜色分布.图7 向垂直于压缩轴的方向.长时间的退火处理一方面可 (a)中片层a相虽然断裂，但是同一片层a相断裂后 以给晶粒充足的时间长大，同时两相中的溶质原子进 的取向仍然相近，并没有发生较大的变化.从图7(b) 行扩散，此过程涉及Ostwald熟化理论、终端迁移等模 中可以看到一个完整的β晶粒（白色虚线为B晶界）， 型，表现为α相的粗化.故退火后的晶粒尺寸要高于 α相破碎呈等轴状分布在B晶界上，晶界α相基本断 退火前晶粒尺寸： 裂球化，但是其取向没有发生较大变化.因此，该球化 处理工艺并不能使原片层组织的取向得到均匀化. 3分析讨论 图8为经6次和9次热循环处理+多道次压缩 3.1片层组织球化后仪相的取向变化及影响因素 变形后《相的取向成像图.图中黑色实线代表取向 图7为经6次和9次循环热处理后单道次压缩变 差>5°的晶界.对比图7可以发现：经多道次压缩 形《相的取向成像图.图中黑色实线代表取向差>5 后，α相向垂直于压缩轴的方向转动，所得α相的长 0001 210 0110 =20m 图7不同次数循环热处理后单道次压缩变形α相的取向成像.(a)6次：(b)9次 Fig.7 Orientation mapping of a phase in single pass compression deformation after different cycles of heat treatment:(a)6 times:(b)9 times工程科学学报，第 39 卷，第 12 期 图 6 标准退火后的光学显微组织 . ( a) 6 次循环热处理，单道次; ( b) 9 次循环热处理，单道次; ( c) 6 循环热处理，多道次; ( d) 9 次循 环热处理，多道次 Fig． 6 Optical microstructure after standard annealing treatment: ( a) 6 times and single pass; ( b) 9 times and single pass; ( c) 6 times and multi￾ple pass; ( d) 9 times and multiple pass 部的位错密度要远小于未发生再结晶的晶粒［4］． 图 6 ( c) 、( d) 由于变形量较大，故晶粒中畸变能也较大，位 错密度含量也较高，所以其发生回复和静态再结晶的 晶粒和数量要高于单道次压缩的 6( a) 和( b) ． 随着变 形道次的增加，条状 α 相更加瘦长，且其位向逐渐转 向垂直于压缩轴的方向． 长时间的退火处理一方面可 以给晶粒充足的时间长大，同时两相中的溶质原子进 行扩散，此过程涉及 Ostwald 熟化理论、终端迁移等模 型，表现为 α 相的粗化． 故退火后的晶粒尺寸要高于 退火前晶粒尺寸． 图 7 不同次数循环热处理后单道次压缩变形 α 相的取向成像 . ( a) 6 次; ( b) 9 次 Fig． 7 Orientation mapping of α phase in single pass compression deformation after different cycles of heat treatment: ( a) 6 times; ( b) 9 times 3 分析讨论 3. 1 片层组织球化后 α 相的取向变化及影响因素 图 7 为经 6 次和 9 次循环热处理后单道次压缩变 形 α 相的取向成像图． 图中黑色实线代表取向差 ＞ 5° 的晶界． 图 7( a) 中可以明显观察到 α 片层组织断裂 球化较完全，存在少量高长径比的棒状 α 相，大部分 为小长径比的短棒 α 相． 由于一个 β 晶粒内的同一个 片层 α 集束中的取向相近，因此在取向成像图中同一 α 集束中的不同片层具有相近的颜色分布［18］． 图 7 ( a) 中片层 α 相虽然断裂，但是同一片层 α 相断裂后 的取向仍然相近，并没有发生较大的变化． 从图 7( b) 中可以看到一个完整的 β 晶粒( 白色虚线为 β 晶界) ， α 相破碎呈等轴状分布在 β 晶界上，晶界 α 相基本断 裂球化，但是其取向没有发生较大变化． 因此，该球化 处理工艺并不能使原片层组织的取向得到均匀化． 图 8 为经 6 次和 9 次热循环处理 + 多道次压缩 变形后 α 相的取向成像图． 图中黑色实线代表取向 差 ＞ 5°的晶界． 对比图 7 可以发现: 经多道次压缩 后，α 相向垂直于压缩轴的方向转动，所得 α 相的长 · 8481 ·